s8.1散射问题的一般描述 的=Ae y—+Ae+f()=+ψ,2=f(6 2m/ 1五 ]
§8.1 散射问题的一般描述
s8.1散射问题的一般描述 i J ap2 2 a业-23r ψ2ar ikr -ikr f(6) e 2m2 f(0)1(-2)一 2 2/f(0) nr f() dN=J,dS=2I f(e)2ds=vl f(o)2dn d(0)=|f(6)|2
§8.1 散射问题的一般描述
§82分波法 关键: 入射平面波是{p,Lz,H的共同本征态 当势场U=U()时,p不再守恒,散射波是 {L^2,Lz,H}的共同本征态 当将平面波按角动量平方L^2的本征态,即球 面波展开后,对每个分波,因为是{L^2,Lz H的本征函数,所以在U()作用后,每个分 波只是向前或者向后移动 归结为散射相移
§8.2 分波法 ➢关键： ▪ 入射平面波是{p, Lz, H}的共同本征态 ▪ 当势场U=U(r)时，p不再守恒，散射波是 {L^2, Lz, H}的共同本征态 ▪ 当将平面波按角动量平方L^2的本征态，即球 面波展开后，对每个分波，因为是{L^2, Lz, H}的本征函数，所以在U(r)作用后，每个分 波只是向前或者向后移动 ▪ 归结为散射相移
§82分波法 eik=eikrcose=2(21+1)ij,(kr)P,(cos 0) i, (kr) N2圣(k7)和 i (kr)-sin(kr+lT 2
§8.2 分波法
§82分波法 (r,,9)=∑R2()Ym(0,g y(r,)=△R2(n)P(cos0 1 d/2 dR(r) Z(l+1) r2 dr dr +|k2-V(r)一 R1(r)=0
§8.2 分波法