§5.1非简并定态微扰论 ) an m士 (E0-E)7 E.-EH.EE 1H'41 角元香发 Hp+。 2 )35 2图 (H H'gH' H'H'nn (Eo-E)(E0- E0) (E0-E0)7 H'mn2 (0日() (Eo)- m≠列 )
§5.1 非简并定态微扰论
§5.1非简并定态微扰论 >说明： ·H'<<Ho是指 H E-Eo) 《1 )图 如何将H分为H和H'两部分的分法至关重要 微扰的本质是逐步逼近 Hellman-Feynman定理，将λ视为变数
§5.1 非简并定态微扰论 ➢说明： ▪ H’<<H0是指 ▪ 如何将H分为H0和H’两部分的分法至关重要 ▪ 微扰的本质是逐步逼近 ▪ Hellman-Feynman定理，将λ视为变数
§5.1非简并定态微扰论 H()(a))=E()川()） 且(()（入）=1m3
§5.1 非简并定态微扰论
E()=((入)|H(入)（入）)》 dE(λ) dH(λ) dA =((a) d （eaHa12 =(φ() dH(λ) da (a)+E()d41)】 d =(φ(2) dH(A) d入 () (881无)，(181,0 E一E = dE(A)dx ax (()H′|（入）)
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§5.1非简并定态微扰论 >说明： ·电介质在x方向加均匀弱电场E后的极化率 H=H,十H'宽腾 h2d2 ,1 Ho 民西派H'=一e6x本帕
§5.1 非简并定态微扰论 ➢说明： ▪ 电介质在x方向加均匀弱电场E后的极化率