传热基本方式之热传导热传导源于物体内部分子微观运动，如固体内部相邻分子在碰撞时传递振动能：流体中既有分子间的振动能，还有分子的不规则运动：金属内部自由电子的转移。热传导基本概念温度场：某一时刻物体内部各点温度分布的总和。t = f(x,y,z,t)定态温度场：如果温度场内各点温度不随时间而变化t = f(x,y,z)等温面：定态温度场中，相同温度点组成的面。温度梯度：两等温面的温度差与其之间△tatlim的法向距离之比，在△n趋于零时的极限anAn->0 △nGLL
传热基本方式之热传导 热传导源于物体内部分子微观运动，如 固体内部相邻分子在碰撞时传递振动能； 流体中既有分子间的振动能，还有分子的不规则运动； 金属内部自由电子的转移。 热传导基本概念 GLL t f (x, y,z, ) 温度场：某一时刻物体内部各点温度分布的总和。 定态温度场：如果温度场内各点温度不随时间而变化 t f (x, y,z) 等温面：定态温度场中，相同温度点组成的面。 温度梯度：两等温面的温度差与其之间 的法向距离之比，在Δn趋于零时的极限 n t n t n 0 lim
傅立叶定律和导热系数傅立叶（Fourier）定律t+dtt-dt描述热传导的宏观规律热流方向atdt1=-2dx的正方向onx+dx热流密度正比于传热面的法向温度梯度，负号表示热流方向与温度梯度方向相反。a（W/m℃）：导热系数，其值越大，导热性越好；越小，保温性越好。GLL
傅立叶定律和导热系数 傅立叶（Fourier）定律 描述热传导的宏观规律 热流密度正比于传热面的法向温度梯度，负号表示热流 方向与温度梯度方向相反。 （W/m℃）：导热系数，其值越大，导热性越好； 越小，保温性越好。 n t q GLL
物体的导热系数（W/m℃）导热率是表征物质导热能力的物理量，为物质的物理性质之一。与材料的组成、结构、温度、压强以及聚集状态等诸多因素有关。一般通过实验测定。①金属>液体>气体；液态金属>一般液体；纯金属>合金纯液体>溶液；金属>建筑材料>绝缘材料；②随温度的上升，液体的下降，但水、甘油例外；随温度的上升，气体的上升；③固体的随温度呈线性关系，=2.(1+at），a为温度系数1/℃。对多数金属a是负值，而对非金属为正值。④只有压强很高或很低时，才考虑压强的影响。5气体的导热系数比液体更小，约为液体的1/10。气体金属液体物质种类建筑材料绝热材料W/(m·℃)20～4000.2~2.00.1~0.70.02~0.20.01~0.6GLL
物体的导热系数（W/m℃） 导热率是表征物质导热能力的物理量，为物质的物理性质 之一。与材料的组成、结构、温度、压强以及聚集状态等 诸多因素有关。一般通过实验测定。 ①金属>液体>气体；液态金属>一般液体；纯金属>合金 纯液体>溶液;金属>建筑材料>绝缘材料； ②随温度的上升，液体的下降，但水、甘油例外； 随温度的上升，气体的上升； ③固体的随温度呈线性关系， ，a为温度系数 1/℃。对多数金属a是负值，而对非金属为正值。 ④只有压强很高或很低时，才考虑压强的影响。 ⑤气体的导热系数比液体更小，约为液体的1/10 。 1 at 0 物质种类 金属 建筑材料 液体 绝热材料 气体 W/(m·℃) 20～400 0.2～2.0 0.1～0.7 0.02～0.2 0.01～0.6 GLL
通过单层平壁的定态热传导厚度为8，高和宽为无限的平壁，两侧表面温度保持均匀，分别是tt2，且不随时间而变化，则壁内T传热为一维定态热传导。即：g=-addxt.对定态导热，%=°，薄层内无热量累积，故而：dtdt当a= const,9=-2= const= constQdxdxdxxx即平壁内温度变化呈线性分布。8GLL
t x x δ dx t1 t2 通过单层平壁的定态热传导 A dt Q 厚度为，高和宽为无限的平壁， 两侧表面温度保持均匀，分别是t1 t2，且不随时间而变化，则壁内 传热为一维定态热传导。即： dx dt q λ 0 τ t 对定态导热， ，薄层内无热 量累积，故而： 即平壁内温度变化呈线性分布。 const dx dt const, λ const, dx dt q λ 当 GLL
热流量利用边界条件，x=x1,t=ti;x=x2,t=t2 得:△tQ=+At =t,-tz ,qS2A的取值即:Att推动力Q=sR热阻2Aa(t ) + a(t,)222+t2GLL
热流量 利用边界条件，x=x1 ,t=t1 ;x=x2 ,t=t2 得： 2 , , 1 2 1 2 t t t t A Q q 热 阻 推动力 R t A t Q 即： ) 2 ( 2 ( ) ( ) 1 2 1 2 t t t t m m λ 的 取 值 GLL