R O ds M 图9-4平面口径的辐射
图 9 –4 平面口径的辐射 ○ y M′ x z r M R dS S O
场点M的坐标也可用球坐标表示为 XR sinecoso y=Raine sino ARcos 将式(9-2-3)代入式(9-2-2),并考虑到远区条件,则 式(9-2-2)简化为 r-R-(xs sinecosoptyssinesin )(9-2-4 将上式代入式(9-2-1)得任意口径面在远处辐射场的 般表达式为 R jkR 1+cosB Ee Jk(x, sine cosp+ y, sine coso ds RA 2
场点M′的坐标也可用球坐标表示为 x=R sinθcosφ y=Rsinθ sinφ z=Rcosθ 将式（9 -2 -3）代入式（9 -2 -2）, 并考虑到远区条件, 则 式（9 -2 -2） r≈R-(xS sinθcosφ+yS sinθsinφ) (9 -2 -4) 将上式代入式（9 -2 -1）得任意口径面在远处辐射场的一 般表达式为 E e ds R e R j s j k x y y jkR M s s − + − + = ( sin cos sin cos ) 2 1 cos
1.S为矩形口径时辐射场的特性 设矩形口径的尺寸为D1×D2,如图9-5所示。下面讨论两 种不同口径分布情形下的辐射特性。 口径场沿y轴线极化且均匀分布 此时有 E=E (9-2-6) 将式(9-2-6)代入式(9-2-5)积分得E平面和H平面方 向函数分别为 F2(O) sIn y
1. S为矩形口径时辐射场的特性 设矩形口径的尺寸为D1×D2 , 如图 9 -5 所示。下面讨论两 种不同口径分布情形下的辐射特性。 1) 口径场沿y 此时有 Ey=E0 (9 -2 -6) 将式（9 -2 -6）代入式（9 -2 -5）积分得E平面和H平面方 向函数分别为 2 2 sin ( ) FE =
O D 图95矩形口径的辐射
y x z r M dS D1 O R D2 图9-5 矩形口径的辐射
sin( kD, sn +cose kD sin 2 2 sin(kOsin +cose FR(OI sin y kD sin 2 式中 vI=kD, sinecos V2=kD2 sinecos 2 根据式(9-2-7)和(9-2-8),我们用 MATLAB画出了E面 和H面方向图,如图96所示
2 1 cos 2 sin ) 2 sin( sin 2 2 + k D k D 2 1 cos 2 sin ) 2 sin( sin sin ( ) 1 1 1 + = k D k D FH 式中 ψ1=kD1 sinθcos ψ2=kD2 sinθcos 2 2 根据式（9 -2 -7）和(9 -2 -8）, 我们用MATLAB画出了E面 和H面方向图, 如图 9 -6 所示