吸收峰变宽原因： (1)自然宽度 照射光具有一定的宽度。 (2)温度变宽（多普勒变宽） △V。 多普勒效应：一个运动着的原子发出的光，如果运动方 向离开观察者（接受器），则在观察者看来，其频率较静止 原子所发的频率低，反之，高。 A=7.162×107.y T M 00:1709
00:17:09 吸收峰变宽原因： （1）自然宽度 照射光具有一定的宽度。 （2）温度变宽（多普勒变宽） ΔVo 多普勒效应：一个运动着的原子发出的光，如果运动方 向离开观察者（接受器），则在观察者看来，其频率较静止 原子所发的频率低，反之，高。 M T V V0 7 D 10162.7 ⋅×=Δ −
(3)压力变宽（劳伦兹变宽，赫鲁兹马克变宽)△ 由于原子相互碰撞使能量发生稍微变化。 劳伦兹(Lorentz)变宽： 待测原子和其他原子碰撞。随原子区压力增加而增大。 赫鲁兹马克(Holtsmark)变宽（共振变宽）： 同种原子碰撞。浓度高时起作用，在原子吸收中可忽略 (4)自吸变宽 光源空心阴极灯发射的共振线被灯内同种基态原子所吸 收产生自吸现象。灯电流越大，自吸现象越严重。 (5)场致变宽外界电场、带电粒子、离子形成的电场及磁 场的作用使谱线变宽的现象；影响较小； 在一般分析条件下△V,为主。 001709
00:17:09 （3）压力变宽（劳伦兹变宽，赫鲁兹马克变宽）ΔVL 由于原子相互碰撞使能量发生稍微变化。 劳伦兹（Lorentz）变宽： 待测原子和其他原子碰撞。随原子区压力增加而增大。 赫鲁兹马克（Holtsmark）变宽（共振变宽）： 同种原子碰撞。浓度高时起作用，在原子吸收中可忽略 （4）自吸变宽 光源空心阴极灯发射的共振线被灯内同种基态原子所吸 收产生自吸现象。灯电流越大，自吸现象越严重。 （5）场致变宽 外界电场、带电粒子、离子形成的电场及磁 场的作用使谱线变宽的现象；影响较小； 在一般分析条件下ΔVo为主
四、积分吸收和峰值吸收 1.积分吸收 钨丝灯光源和氘灯，经分光后，光谱通带0.2m。而原子 吸收线半宽度：10-3mm。如图： 若用一般光源照射时，吸 nm 收光的强度变化仅为0.5%。灵 敏度极差。 2X101 nm 理论上： +0 n K,d=元e Nof 连续光源·与原子吸收线口 mc 的通带宽度对此示意图 9 00:1709
00:17:09 四、积分吸收和峰值吸收 四、积分吸收和峰值吸收 四、积分吸收和峰值吸收 1.积分吸收 钨丝灯光源和氘灯，经分光后，光谱通带0.2mm。而原子 吸收线半宽度：10-3mm。如图： 若用一般光源照射时，吸 收光的强度变化仅为0.5%。灵 敏度极差。 理论上： fN mc e v vK 0 2 π d = ∫+∞ ∞−
讨论 10 SK.dv- ei mc 00 2x101m 如果将公式左边求出，即谱线下 nm 连续光源·与原子吸收线口 所围面积测量出（积分吸收）。即可 的通带宽度对此示意图 得到单位体积原子蒸气中吸收辐射的 基态原子数。 这是一种绝对测量方法，现在的分光装置无法实现。 (△入=103，若入取600nm,单色器分辨率入/△入=6×105) 长期以来无法解决的难题！ 能否提供共振辐射（锐线光源）， 测定峰值吸收？ 001709
00:17:09 讨论 fN mc e v vK 0 2 π d = ∫+∞ ∞− 如果将公式左边求出，即谱线下 所围面积测量出（积分吸收）。即可 得到单位体积原子蒸气中吸收辐射的 基态原子数N0。 这是一种绝对测量方法，现在的分光装置无法实现。 (△λ=10-3，若λ取600nm，单色器分辨率R=λ/△λ=6×105 ) 长期以来无法解决的难题！ 能否提供共振辐射（锐线光源），测定峰值吸收？
2.锐线光源 在原子吸收分析中需要使用锐线光源，测量谱线的峰值 吸收，锐线光源需要满足的条件： (1)光源的发射线与吸收线的V。一致。 (2)发射线的△v12小于吸收线的△v12。 提供锐线光源的方法： nm 空心阴极灯 2X10nm 入nm 连续光源口与原子吸收线口 的通带宽度对比示意图 00:1709
00:17:09 2.锐线光源 在原子吸收分析中需要使用锐线光源，测量谱线的峰值 吸收，锐线光源需要满足的条件： （1）光源的发射线与吸收线的ν0一致。 （2）发射线的Δν1/2小于吸收线的 Δν1/2。 提供锐线光源的方法： 空心阴极灯