电场 电力线与等位线(面)的性质: E线不能相交, 等线不能相交; E线起始于正电荷,终图1.1.10点电荷与接地景体的电场 止于负电荷; E线愈密处,场强愈大; E线与等位线(面)正交;图1.1.1点电荷与不接地与 体的电场 「返回「上页「下页
第 一 章 静 电 场 电力线与等位线（面）的性质： 图1.1.10 点电荷与接地导体的电场 图1.1.11 点电荷与不接地导 体的电场 E 线不能相交, 等 线不能相交； E 线起始于正电荷，终 止于负电荷; E 线愈密处，场强愈大; E 线与等位线（面）正交； 返 回 上 页 下 页
电场 图1.1.12介质球在均勻电场中 图1.1.13导体球在均勻电场中 图1.1.14点电荷位于无限大介质上方图1.1.15点电荷位于无限大导板上方 「返回「上页「下页
第 一 章 静 电 场 图1.1.12 介质球在均匀电场中 图1.1.13 导体球在均匀电场中 图1.1.14 点电荷位于无限大介质上方 图1.1.15 点电荷位于无限大导板上方 返 回 上 页 下 页
电场 1.2高斯定律 Gauss's Theorem 1.2.1真空中的高斯定律( Gauss's Theorem in vacuum) 1.E的散度E(r)= p(r)dv 4丌E。J 作散度运算 V,E(m)=2) 高斯定律的微分形式 V·E=p>0 V·E=p<0 V·E=p=0 说明静电场是有源场,电荷是电场的通量源。 「返回「页「下页
第 一 章 静 电 场 作散度运算 1.2.1 真空中的高斯定律 (Gauss’s Theorem in Vacuum) 0 ( ') ( ) r E r = 高斯定律的微分形式 1. E 的散度 V V ( ')d ' ' 4π 1 ( ) 3 0 r r r r r E r − − = E = 0 E = 0 E = = 0 说明 静电场是有源场，电荷是电场的通量源。 1.2 高斯定律 Gauss’s Theorem 返 回 上 页 下 页
电场 2.E的通量 V·EdI AD、散度定理 EdS=∑9 E的通量等于 闭合面S包围的 净电荷。 图1.2.1闭合曲面的电通量 S面上的E是 由系统中全部电 荷产生的 图1.22闭合面外的电荷对场的影响 返回「上页「下页
第 一 章 静 电 场 2. E 的通量 = V V V dV 1 d 0 E = = n i i S q 0 1 1 d E S 图1.2.1 闭合曲面的电通量 图1.2.2 闭合面外的电荷对场的影响 散度定理 S 面上的 E 是 由系统中全部电 荷产生的。 E 的通量等于 闭合面 S 包围的 净电荷。 返 回 上 页 下 页
电场 1.2.2.电介质中的高斯定律( Gausss Theorem in Dielectric 1.静电场中导体的性质 导体内电场强度E为零,静电平衡 °导体是等位体,导体表面为等位面; °电场强度垂直于导体表面,电荷分布在导体表面 接地导体都不带电。(Ⅹ) 导体的电位为零,则该导体不带电。(Ⅹ 任何导体,只要它们带电量不变,则其电位是不 变的。(X) 「返回「上页「下页
第 一 章 静 电 场 1.2.2. 电介质中的高斯定律 (Gauss’s Theorem in Dielectric) 1. 静电场中导体的性质 导体内电场强度 E 为零，静电平衡； 导体是等位体，导体表面为等位面； 电场强度垂直于导体表面，电荷分布在导体表面， 接地导体都不带电。（ ） 一导体的电位为零，则该导体不带电。 （ ） 任何导体，只要它们带电量不变，则其电位是不 变的。 （ ） 返 回 上 页 下 页