Optics4.3光源非单色性对干涉条纹的影响i) 单单色线宽：i(k)在k=k。土△k/2范围内矩形分布k6+Ak21I(△L) =Cos(kADdk△k-Ak/2Ak4Lsin21-cos(A.AL)△kALRko2Aksin(△k△L/2)yAkAL/2单一波长的光强不同波长光强的非相干叠加
4.3 光源非单色性对干涉条纹的影响 ii) 单色线宽： 单一波长 不同波长 的光强 光强的非 相干叠加
Optics4.3光源非单色性对干涉条纹的影响将反衬度第一次降为0时的光程差222元ALMAkAa定义为最大允许光程差120.8isua0.6-兰0.40.2AL
4.3 光源非单色性对干涉条纹的影响 将反衬度第一次降为0时的光程差 定义为最大允许光程差
Optics4.4光场的时间相干性2sssss单色平面波为 ： U(x)= Ae-ikr线宽为△的平面波为：sin(△kx / 2Ako+△k/2ikxikodk = A(xe△kJko-△k/2△kx / 2非单色波不是定态光波，所以其在空间是一有限长的波列。因此，不是在所有的地方，两列光波都能够相遇
4.4 光场的时间相干性 非单色波不是定态光波，所以其在空间是一有限长的波 列。因此，不是在所有的地方，两列光波都能够相遇。 单色平面波为： ( ) ikx U x Ae 线宽为Δk的平面波为： 0 0 0 / 2 / 2 sin / 2 ( ) / 2 k k ikx ik x k k A kx U x e dk A e k kx
Optics4.4 光场的时间相干性振幅不是常数，分布为：[ sin(Nkx / 2)△kx /222随x的增大，振幅减小，在x时振幅降为0，被认为Aa22Lo是波列的终点，故波列长度定义为：2两列波到达某一点的光程差大于波列长度时，它们是不能相遇的，因而不可能进行叠加相应的传播时间定义为相干时间：Lo.toAyc也是波包扫过自身长度所需的时间。也是描述非单色波的基本物理量，等效于相干长度。ToAv1时间相干性的反比公式
4.4 光场的时间相干性 振幅不是常数，分布为： 随 x 的增大，振幅减小，在 2 x 时振幅降为0，被认为 是波列的终点，故波列长度定义为： 2 L0 相应的传播时间定义为相干时间： 0 0 L 1 c v 0 v 1 时间相干性的反比公式。 也是波包扫过自身长度所需的时间。也是描述非单色波的基本 物理量，等效于相干长度。 两列波到达某一点的光程差大于波列长度时，它们是不能相遇的， 因而不可能进行叠加