第二章 恒定电场 2.电流线密度K 面电荷O在曲面上以速度v运动形成的电流。 电流线密度K=aAm 电流 I=(Ken)dz n是垂直于d,且通过dl与曲面相切的单位矢量。 K >>>> 图2.1.3电流线密度及其通量 「返回「上页「下页
第 二 章 恒定电场 2. 电流线密度 K K = v A m I l l ( n ) d 电流 = K e en 是垂直于 dl，且通过 dl 与曲面相切的单位矢量。 面电荷 在曲面上以速度 v 运动形成的电流。 图2.1.3 电流线密度及其通量 上 页 下 页 电流线密度 返 回
恒定电场 工程应用 媒质磁化后的表面磁化电流; 同轴电缆的外导体视为电流线密度分布; 高频时,因集肤效应,电流趋于导体表面分布 3.元电流的概念 元电流是元电荷以速度v运动形成的电流 K vpd(体电流元)→JV uda{vouS(面电流元)→KdS val(线电流元)→>ldl 图2.14媒质的磁化电流 「返回「上页「下页
第 二 章 恒定电场 3. 元电流的概念 元电流是元电荷以速度 v 运动形成的电流 dq ν l l ν K ν J d ( d d ( d d ( ) d I S S V V → → → 线电流元） 面电流元） 体电流元 工程应用 媒质磁化后的表面磁化电流； 同轴电缆的外导体视为电流线密度分布； 高频时，因集肤效应，电流趋于导体表面分布。 图2.1.4 媒质的磁化电流 返 回 上 页 下 页
恒定电场 2.1.3欧姆定律的微分形式 Differential Form of Ohms Law) 在线性媒质中 J=yE欧姆定律微分形式。 △l U=RI欧姆定律积分形式。 △S J与E共存,且方向一致。 2.1.5J与E之关系 简单证明:对J=E两边取面积分 左边=|JdS=1 S 右边 E·dS y--dSy U =GU 所以U=RI 「返回「上页「下页
第 二 章 恒定电场 2.1.3 欧姆定律的微分形式 (Differential Form of Ohm’s Law) J 与 E 共存，且方向一致。 简单证明： J =E 欧姆定律 微分形式。 在线性媒质中 对 J = E 两边取面积分 左边 I S = = J dS 右边 = S E dS U = RI 欧姆定律 积分形式。 所以 U = RI 上 页 下 页 图2.1.5 J 与 E 之关系 返 回 U = GU l S = = S l U dS
第二章 恒定电场 2.14焦尔定律的微分形式 Differential Form of Joule's Law) 导体有电流时,必伴随功率损耗,其功率体密度为 J·E W/m3 焦耳定律微分形式 P=.J·EdV=U=2RW —焦耳定律积分形式 「返回「上页「下页
第 二 章 恒定电场 2.1.4 焦尔定律的微分形式 (Differential Form of Joule’s Law) 导体有电流时，必伴随功率损耗，其功率体密度为 p = J E W/m3 P V UI I R V 2 = d = = J E W —焦耳定律微分形式 —焦耳定律积分形式 返 回 上 页 下 页
第二章 恒定电场 2.2电源电动势与局外场强 Source emf and other field intensit 2.2.1电源( Source) 提供非静电力将其它形式的+ 能转为电能的装置称为电源。 E B 图2.2.1恒定电流的形成 22.2电源电动势( Source eme) 电源电动势是电源本身的特征量,与外电路无关。 局外场强E f。-局外力 「返回「上页「下页
第 二 章 恒定电场 提供非静电力将其它形式的 能转为电能的装置称为电源。 2.2.1 电源 (Source) 2.2 电源电动势与局外场强 Source EMF and 0ther Field Intensity 电源电动势是电源本身的特征量，与外电路无关。 q f E e 局外场强 e = e f －局外力 2.2.2 电源电动势 (Source EMF) 返 回 上 页 下 页 图2.2.1 恒定电流的形成