S11-2电磁感应定律三、法拉第电磁感应定律全电路欧姆定律：感应电流源于感应电动势。不论何种原因使通过回路面积的磁通量发生变化时，回路中产生的感应电动势的大小与磁通量对时间的变化率成正比。即dodommK8=-dtdt?在SI制中：K=1②)式中的负号是榜次定律的数学表示3若为N匝线圈，则dd(NΦm)m8=dtdt式中V.=N@.称作磁通链。章日录节录上一页下一页
章目录 节目录 上一页 下一页 §11-2 电磁感应定律 全电路欧姆定律：感应电流源于感应电动势。 不论何种原因使通过回路面积的磁通量发生变化时，回路中产生的感应电动 势的大小与磁通量对时间的变化率成正比。即 d d m K t = − ③ 若为N匝线圈，则 d( ) d d d N m m t t = − = − ① 在SI制中：K=1 ② 式中的负号是楞次定律的数学表示 d d m t = − 式中 m m = N 称作磁通链。 三、法拉第电磁感应定律
S11-2电磁感应定律电磁感应定律的应用：磁通计如果闭合回路中为纯电阻R时，则回路中的感应电流为：1 ddR.dt那么t～t时间内通过导线上任一截面处的感应电量为：1 rz d2I,dt =--mdt =dtRJdiR说明：在一段时间内，通过导线截面的电量与这段时间内导线所围磁通的增量成正比。如果能测出导线中的感应电量，且回路中的电阻为已知时，那么由上面公式，即可算出回路所围面积内的磁通的变化量一磁通计就是根据这个原理设计的。幸日录节录上一页下一页
章目录 节目录 上一页 下一页 §11-2 电磁感应定律 电磁感应定律的应用：磁通计 1 d d m i I R t = − 那么t1 ～ t2 时间内通过导线上任一截面处的感应电量为： 2 2 1 1 2 1 1 1 d d d ( ) d t m i t q I t t R t R = = − = − − 如果能测出导线中的感应电量，且回路中的电阻为已知时，那么由上面公式， 即可算出回路所围面积内的磁通的变化量——磁通计就是根据这个原理设计的。 如果闭合回路中为纯电阻R时，则回路中的感应电流为： 说明：在一段时间内，通过导线截面的电量与这段时间内导线所围磁通的增量成 正比
811-2电磁感应定律例磁换能器常用来检测微小的振动。如图，在振动杆的一端固接一个N匝的矩形线圈，线圈的一部分在匀强磁场B中，设杆的微小振动规律为x=Acosのt，线圈随杆振动时，线圈中的感应电动势为XS十d=NBdS=-NBbdx振动杆xx=AcosotXdx = -A@sin @tdtdNBbdx-NBbAosinotdt-NBbAosinotdtdtdt例将形状完全相同的铜环和木环静止放置，并使通过两环面的磁通量随时间的变化率相等，则不计自感时：「D（A）铜环中有感应电动势，木环中无感应电动势。(B）铜环中感应电动势大，木环中感应电动势小：（C）铜环中感应电动势小，木环中感应电动势大(D)两环中感应电动势相等幸日录节录上一页下一页
章目录 节目录 上一页 下一页 §11-2 电磁感应定律 b B x d d d = = − m NB S NBb x 振动杆 例 磁换能器常用来检测微小的振动。如图，在振动杆的一端固接一个N匝的矩形线圈，线 圈的一部分在匀强磁场 中，设杆的微小振动规律为 ，线圈随杆振动时，线圈中 的感应电动势为_。 B x A t = cos cos d sin x A t x A tdt = = − d d sin d sin d d d m NBb x NBbA t t NBbA t t t t − = − = = = − 例 将形状完全相同的铜环和木环静止放置，并使通过两环面的磁通量随时间的变化率相 等，则不计自感时：[ ] (A) 铜环中有感应电动势，木环中无感应电动势． (B) 铜环中感应电动势大，木环中感应电动势小． (C) 铜环中感应电动势小，木环中感应电动势大． (D) 两环中感应电动势相等． D
S11-3动生电动势感生电动势感应电动势的两种类型d(B.S)-(S. dBdsd@m=-B.S8=dtdtdtdt对应于磁通变化的两种方式，感应电动势可分为动生电动势和感生电动势。动生电动势：磁场不变，回路的一部分相对磁场运动或回路面积发生变化致使回路中磁通量变化而产生的感应电动势。感生电动势：另一种情况是回路面积不变，因磁场变化使回路中磁通量变化而产生的感应电动势两种感应电动势的非静电力的实质是不同的。节回录章日录上一页下一页
章目录 节目录 上一页 下一页 §11-3 动生电动势 感生电动势 感应电动势的两种类型： 对应于磁通变化的两种方式，感应电动势可分为动生电动势和感生电动势。 ( ) ( ) d t dS B d t dB S d t d B S d t d m = − + = − = − 动生电动势：磁场不变，回路的一部分相对磁场运动或回路面积发生变化致使回 路中磁通量变化而产生的感应电动势。 感生电动势：另一种情况是回路面积不变，因磁场变化使回路中磁通量变化而 产生的感应电动势 两种感应电动势的非静电力的实质是不同的
S11-3动生电动势感生电动势动生电动势xx￥+++1、动生电动势的电子理论解释xX电子受洛仑兹力：Jm=一eu×BD将这段导线视为电源，那么非静电力为洛xx仑兹力，非静电场定义为：xxEk==xB电动势为：= { (U× B)·di8= J, (①×B).d7因此，在任意导线L中所产生的动生电动势为：幸日录节回录下一页上一页
章目录 节目录 上一页 下一页 §11-3 动生电动势 感生电动势 1、动生电动势的电子理论解释 电子受洛仑兹力： f m e B = − 电动势为： m f - - - + + + 将这段导线视为电源，那么非静电力为洛 仑兹力，非静电场定义为： m k f E B e = = − ( ) d B l + − = ( ) d L = B l 因此，在任意导线 L中所产生的动生电动势为： 一、动生电动势