在统计力学中,通常采用: 广义空间坐标描述粒子在空间的位置; 动量坐标描述粒子的运动状态 用空间坐标和动量坐标描述粒子的微观状态在统计力学中有 其特殊的优点,这种坐标系统在进行坐标变换时,坐 标变换的雅可比行列式常等于1,因而使用起来比较方 便 这种广义空间坐标一广义动量坐标所组成的抽象空 间也称为相守
在统计力学中，通常采用： 广义空间坐标描述粒子在空间的位置； 动量坐标描述粒子的运动状态; 用空间坐标和动量坐标描述粒子的微观状态在统计力学中有 其特殊的优点，这种坐标系统在进行坐标变换时，坐 标变换的雅可比行列式常等于1，因而使用起来比较方 便。 这种广义空间坐标－广义动量坐标所组成的抽象空 间也称为相宇
粒子运动状态的描述 量子力学 粒子的量子态 经典力学: 相空间,即μ-相宇 μ相宇: n原子分子:自由度f=3n 由f个空间坐标和f个动量坐标组 成的抽象空间即为μ-相宇 相点:表示粒子的微观运动状态 曲线:粒子运动的轨迹 簇曲线:体系的运动轨迹 μ-相宇
粒子运动状态的描述 量子力学: 粒子的量子态 经典力学: 相空间, 即m-相宇 m-相宇: n原子分子: 自由度f=3n. 由f个空间坐标和f个动量坐标组 成的抽象空间即为m-相宇. 相点: 表示粒子的微观运动状态 曲线: 粒子运动的轨迹 一簇曲线: 体系的运动轨迹 q p m-相宇
体糸运动状态的描述 体系的运动状态:量子力学:体系的量子态 经典力学:相空间,即相宇 T-相宇: n分子体系:自由度f=nf f:分子的自由度 由f个空间坐标和f个动量坐标组 成的抽象空间即为I-相宇 相点:表示体系的微观运动状态 曲线:体系运动的轨迹 I相宇
体系运动状态的描述 体系的运动状态: 量子力学: 体系的量子态 经典力学: 相空间, 即G-相宇 G-相宇: n分子体系: 自由度f=nf’ f’:分子的自由度 由f个空间坐标和f个动量坐标组 成的抽象空间即为G-相宇. 相点: 表示体系的微观运动状态 曲线: 体系运动的轨迹 q p G-相宇
统计热力学的基本假设 体系的热力学函数是相应微观性质的统计平均值: A(热力学)≡A=∑P1A Q apds p为微观状态几率分布函数 统计力学的基本假定: V、N恒定的体系: p=p(E) P=P(E) 物理意义:微观状态出现的几率P只是能量的函数 对于孤立体系,因V、N、E均恒定,故每个微观运 动出现的几率相等,简称等几率原理
三. 统计热力学的基本假设： 体系的热力学函数是相应微观性质的统计平均值: A（热力学）≡ A = ∑ Pi Ai = ∫Ω AρdΩ ρ为微观状态几率分布函数 统计力学的基本假定: V、N 恒定的体系： ρ= ρ(E) Ｐ= Ｐ(E) 物理意义：微观状态出现的几率P只是能量的函数. 对于孤立体系，因V、N、E均恒定，故每个微观运 动出现的几率相等，简称等几率原理
系综理论 配分函数 理想气体统计理论
系 综 理 论 配分函数 理想气体统计理论