磁介质 例1.一根沿轴均匀磁化的磁介质圆棒,磁化强度为M,棒长为l, 棒的直径为d,求B。 轴线上任一点处:B'=p(cos1-cosB2)=A0M(csB1-cos月2) 轴线中点上:cosB=-cosB Na2+12[1+(d)1 B'=HM(d)1+( d)'1 对于无穷长的棒l→∞,B'=M,B=B+B'=B0+1M 对于很薄的磁介质片,ld≈0,B'≈0,B=B6+B≈B6 总之,随着棒的缩短,B减小,由于B和B方向一致,B也随之减小
M l, d B 例1.一根沿轴均匀磁化的磁介质圆棒，磁化强度为 ，棒长为 棒的直径为 ，求 。 0 1 2 0 1 2 1 1 ' '(cos cos ) (cos cos ) 2 2 轴线上任一点处：B i M = − = − 1 2 1 2 2 2 2 1 2 2 0 cos cos + 1 ( ) ' ( ) 1 ( ) l l d d l l d B M l d l d − = − = = + = + 轴线中点上： 0 0 0 0 0 0 0 ' ' 0 ' 0 ' ' ' l B M B B B B M l d B B B B B B B B B → = = + = + = + 对于无穷长的棒 ， ， 对于很薄的磁介质片， ， ， 总之，随着棒的缩短， 减小，由于 和 方向一致，也随之减小
磁介质 无限长介质棒的公式B=B+1M对闭合介质环的内部 也适用,对有限长介质棒的定性讨论则适用于有缺口的 介质环。从闭合环上截掉一段形成一个缺口,B便小于 闭合时的xM;缺口越大,B就越小
0 0 0 ' ' B B M B M B 无限长介质棒的公式 = + 对闭合介质环的内部 也适用，对有限长介质棒的定性讨论则适用于有缺口的 介质环。从闭合环上截掉一段形成一个缺口， 便小于 闭合时的 ；缺口越大， 就越小
磁介质 例2一均匀磁化磁介质球,求球心处B =M.1·sinb= Msin e dn=i' rdo= mrsin ede M dB′=r2a d 2 R 2-+ uo(rsin 8) mrsin gde 2 R sin ede B Sindo= (COS6-1)dc06=/0 与A同
' 1 sin sin ' ' sin i M M dI i Rd MR d = = = = 例2. ' 一均匀磁化磁介质球，求球心处B z 2 0 3 2 2 2 2 0 3 0 3 ' ' 2 ( ) ( sin ) sin 2 sin 2 r dI dB z r R MR d R M d = + = = 0 0 3 2 0 0 0 2 ' sin (cos 1) cos 2 2 3 M M B d d M M = = − = 与 同向
磁介质 磁介质挖洞,B'=-5AM,与M反向
0 2 ' 3 磁介质挖洞，B M M = − ，与 反向
磁介质 6.1.3磁场强度矢量/有磁介质时的安培环路定理和“高斯定理 有磁介质存在时,安培环路定理应写作: ∮Bm=1∑+1∑/而∑/=∮M (L) (L内) (L内) (L内) (L) ∮Bl=1∑+1M (L内) 整理得:∮Bd1-手M,dl=∑ (L内) 引入万B M叫做磁场强度矢量( magnetic field intensity) 有磁介质时的安培环路定理:万=∑ L内)
6.1.3 磁场强度矢量H与有磁介质时的安培环路定理和“高斯定理” 0 0 0 ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) ' ' L L L L L B dl I I I M dl = + = 内 内 内 有磁介质存在时，安培环路定理应写作： 而 0 0 0 ( ) ( ) ( ) 0 0 ( ) ( ) ( ) 1 L L L L L L B dl I M dl B dl M dl I = + − = 内 内 整理得： 0 0 ( ) ( ) magnetic field intensity L L B H d I M l H = = − 内 有磁 引 介质时的安培环 入 叫做磁场强度矢量( ) 路定理：