银川能源学院（银川大学）：《电力系统分析》课程教学资源（课件讲稿）第6章 电力系统三相短路故障分析

6.2无限大容量电源供电的 电力系统三相短路 6.2.1无限大容量电源的概念 电源距短路点的电气距离较远时，由短路而 概念 引起的电源送出功率的变化△S远小于电源的 容量S,这时可设S=0,称该电源为无限 大容量电源。 重要 电源的端电压及频率在短路后的暂态过程中 特性 保持不变 理想概念，表示为： Sco

电源距短路点的电气距离较远时，由短路而 引起的电源送出功率的变化 远小于电源的 容量 ，这时可设 ，称该电源为无限 大容量电源。 •6.2.1 无限大容量电源的概念 S S S 电源的端电压及频率在短路后的暂态过程中 保持不变 概念 重要 特性 6.2无限大容量电源供电的 电力系统三相短路 理想概念，表示为：

6.2.2无限大容量电源供电的三相短路电流分析 Ua R1 R2 L2 R1 Uc R2 L2

6.2.2 无限大容量电源供电的三相短路电流分析

6.2.2无限大容量电源供电的三相短路电流分析 短路发生前 u=U sin(ot+0) i=I sin(ot+0-o) Um g+÷a,+。-mo】

6.2.2 无限大容量电源供电的三相短路电流分析 短路发生前 u  U t   m sin i  I t   m sin     2 1 2 2 2 R1 R2 L L U I m m                  1 2 1 1 2 tan R R  L L 

6.2.2无限大容量电源供电的三相短路电流分析 设t=0时短路，则有合闸相角恰为短路瞬 间a相电压的初相位角0。 ·K点出现三相短路后，图6.1的电路被分成 两个独立的回路，左边的电路仍与电源相 连接，而右边的电路则变成不含电源的短 路回路

6.2.2 无限大容量电源供电的三相短路电流分析 • 设t=0时短路，则有合闸相角 恰为短路瞬 间a相电压的初相位角 。 • K点出现三相短路后，图6.1的电路被分成 两个独立的回路，左边的电路仍与电源相 连接，而右边的电路则变成不含电源的短 路回路。  

6.2.2无限大容量电源供电的三相短路电流分析 由图6.1可以看出三相短路后电路仍然是三相 对称的，所以只研究其中一相（这里我们仍选 a相)，根据基尔霍夫电压定律(KVL): R+Z年，sno+e) 其解就是短路电流 i=i。+i。=Iom sin(ot+a-po)+Cei 非周期电流 周期电流 积分常数， 由初值决定

• 由图6.1可以看出三相短路后电路仍然是三相 对称的，所以只研究其中一相（这里我们仍选 a相），根据基尔霍夫电压定律（KVL）： 6.2.2 无限大容量电源供电的三相短路电流分析   U t   dt di R i L m sin 1 1 其解就是短路电流          t i i i I m t Ce     sin    积分常数， 由初值决定 非周期电流 周期电流