13-6位移电流电磁场基本方程的积分形式第十≡章电磁感应电磁场 麦克斯韦(1831-1879) 英国物理学家.经典电磁理 论的奠基人,气体动理论创 始人之一.他提出了有旋场 和位移电流的概念,建立了 经典电磁理论,并预言了以 光速传播的电磁波的存在 在气体动理论方面,他还提 出了气体分子按速率分布的 统计规律
13-6 位移电流 电磁场基本方程的积分形式 第十三章 电磁感应电磁场 麦克斯韦（1831-1879） 英国物理学家 . 经典电磁理 论的奠基人 , 气体动理论创 始人之一 . 他提出了有旋场 和位移电流的概念 , 建立了 经典电磁理论 , 并预言了以 光速传播的电磁波的存在 . 在气体动理论方面 , 他还提 出了气体分子按速率分布的 统计规律
13-6位移电流电磁场基本方程的积分形式第十≡章电磁感应电磁场 1865年麦克斯韦在总结前人工作的基础 上,提出完整的电磁场理论,他的主要贡献是 提出了“有旋电场”和“位移电流”两个假设, 从而预言了电磁波的存在,并计算出电磁波的 速度(即光速) 真空中) 020 1888年赫兹的实验证实了他的预言,麦克 斯韦理论奠定了经典动力学的基础,为无线电 技术和现代电子通讯技术发展开辟了广阔前景
13-6 位移电流 电磁场基本方程的积分形式 第十三章 电磁感应电磁场 1865 年麦克斯韦在总结前人工作的基础 上，提出完整的电磁场理论，他的主要贡献是 提出了“有旋电场”和“位移电流”两个假设， 从而预言了电磁波的存在，并计算出电磁波的 速度（即光速）. 1888 年赫兹的实验证实了他的预言, 麦克 斯韦理论奠定了经典动力学的基础，为无线电 技术和现代电子通讯技术发展开辟了广阔前景. 0 0 1 c = ( 真空中 )
13-6位移电流电磁场基本方程的积分形式第十≡章电磁感应电磁场 位移电流全电流安培环路定理 稳恒磁场中安培环路定理d=∑=jd 「(以L为边做任意曲面S)」 +++ F:d7=J7d=7 H·dl=|jds=0
13-6 位移电流 电磁场基本方程的积分形式 第十三章 电磁感应电磁场 一 位移电流 全电流安培环路定理 H l j s I L S = = 1 d d + + + + - - - - I （以 L 为边做任意曲面 S ） H l =I l d = s j ds 稳恒磁场中,安培环路定理 d d 0 2 = = L S H l j s L 1 S 2 S
13-6位移电流电磁场基本方程的积分形式第十≡章电磁感应电磁场 I c=ug(so) do o dd to S dt dt dt dt do d dd do D dt dt dt B dd dyp y=SDⅠ=S= dt dt 麦克斯韦假设电场中某一点位移电流密度等 于该点电位移矢量对时间的变化率 位移电流密度 OD at
13-6 位移电流 电磁场基本方程的积分形式 第十三章 电磁感应电磁场 t S t S t q I d d d d( ) d d c = = = t j d d c = D = t t D d d d d = t Ψ t D I S d d d d c = = 麦克斯韦假设 电场中某一点位移电流密度等 于该点电位移矢量对时间的变化率. t D j = d 位移电流密度 Ψ = SD + + + + + - - - - - I t D d d D c j c j − + I B A
13-6位移电流电磁场基本方程的积分形式第十≡章电磁感应电磁场 位移电流密度 aD dp 位移电流 .ds d3= s at dt 通过电场中某一截面的 位移电流等于通过该截面电 Ⅰ位移通量对时间的变化率 ◆全电流=1。+l
13-6 位移电流 电磁场基本方程的积分形式 第十三章 电磁感应电磁场 位移电流 t Ψ s t D I j s S S d d d d d d = = = t D j = 位移电流密度 d 通过电场中某一截面的 位移电流等于通过该截面电 位移通量对时间的变化率. + + + + + - - - - - d I c I 全电流 s c d I = I + I