《化工热力学》课程教学课件（PPT讲稿）第三章 流体的热力学性质

2焓的计算 ·对于单相，定组成体系，据相律F=2-Π+N知， ·自由度F=2-1+1=2; ·对于热力学函数可以用任意两个其他的热力学函数来表 示，一般选择容易测量的函数作为变量，如： H=f(T,p) H=f (T,V) H=f(p,V)

▪ 对于单相，定组成体系，据相律F=2-∏+N知， ▪ 自由度F=2-1+1=2; ▪ 对于热力学函数可以用任意两个其他的热力学函数来表 示，一般选择容易测量的函数作为变量，如： ▪ H=f(T,p) ▪ H=f(T,V) ▪ H=f(p,V) 2 焓的计算

若选用T,p作为变量，则有H=f(T,p),对此式求微分： c。() (Cp的定义) 又.dH=TdS+Vdp (3-2) 若T一定，用dp除上式，得： + 又 ,=7) (Maxwell's Equation) a-cn+v-器.中 (3-18) H的基本关系式

若选用T，p作为变量，则有H=f(T，p),对此式求微分: dp p H dT T H dH P T            +        = p p T H C         = (Cp的定义) 又∵dH=TdS+Vdp (3-2) 若T一定，用dp除上式，得： V P S T H T T  +        =           p 又∵ T T P V p         = −          S (Maxwell’s Equation) H的基本关系式dp T dH C dT T p P                 = + − V V (3-18)

在特定条件下，可以将此式简化： -T=const w做 P=const dH=C,dT 理想气体 R =V-T=0 0 dH*=C*pdT,说明 H*=f(T) 对液体 =V-BVT=(1-BT)y

在特定条件下,可以将此式简化: ▪T=const dp T V dH V T p                 = − ▪P=const dH=CpdT ▪理想气体 p R T p  =       V 0 V  = − =        − p R V T T V T p ∴ dH*=C*pdT，说明 H *=f(T)  ▪对液体 T p T V V T H         = −           p T p         = V V 1  ∴ V VT ( T )V H T = −  = −            1 p

3内能 dU同样为变量p、V和T中的任何两个的函数，与 焓与熵的情况一样 dU TdS-pdV dS-CvdT+ T 代入式中得到： au=C,dr+[r、-PIv

3 内能 dU = TdS − pdV ) P]dV T p dU C dT [T( V V −   = + dU同样为变量p、V 和 T中的任何两个的函数，与 焓与熵的情况一样 代入式中得到： dV T p dT T Cv dS v         = +

·对等容过程 dU=C.dT ·对等温过程 ),-plV ·即 (dv):-T(T)v-P P-T()y-()

▪ 对等容过程 ▪ 对等温过程 ▪ 即 dU = Cv dT) p]dV T p dU [T( v −   = ) P T P ) T( V U ( T V −   =   V T ) V U ) ( T P p T(   −   =