。第5章均勻平面波在无界媒质中的传播 对于无界的均匀媒质中只存在沿一个方 向传播的波,这里讨论沿正方向传播的均匀 平面波,即 E(z=Eme kej%, 瞬时表达式: E(z, t)=Em cos(at-kz+o)
电磁场与电磁波 第5章 均匀平面波在无界媒质中的传播 6 对于无界的均匀媒质中只存在沿一个方 向传播的波，这里讨论沿正方向传播的均匀 平面波，即 ( ) x jkz j E z E e e x xm − = 瞬时表达式： ( , ) cos( ) E z t E t kz x xm x = − +
场减泣—第5章均勻平面波在无界媒质中的传播 512理想介质中均匀平面波的传播特点 1、均匀平面波的传播参数 (1)角频率、频率和周期 角频率:表示单位时间内的相位变化,单位为ads 周期T:时间相位变化2n的时间间隔,即 2丌 Q=2wT==(s) E 频率∫:f 2(Hz) E, (z, +)=E cos(at-kE +o) E2(0,t)= E cost的曲线
电磁场与电磁波 第5章 均匀平面波在无界媒质中的传播 7 1、均匀平面波的传播参数 周期T ：时间相位变化 2π的时间间隔，即 （1）角频率、频率和周期 角频率ω ：表示单位时间内的相位变化，单位为rad/s 频率 f ： (H ) 2 1 z T f = = t T o Ex Ex (0,t) = Em cost 的曲线 (s) 2 T = 2 T = 5.1.2 理想介质中均匀平面波的传播特点 ( , ) cos( ) E z t E t kz x xm x = − +
场减泣—第5章均勻平面波在无界媒质中的传播 8 (2)波长和相位常数 波长λ:空间相位差为2m的两个波阵面的间距,即 2丌 k2=2丌國元 kf√ lla 相位常数k:表示波传播单位距离的相位变化 2丌 (rad/m) AE k的大小等于空间距离2x内所包含 的浪长数目,因此也称为波数 E2(=,0)= E. coskz的曲线
电磁场与电磁波 第5章 均匀平面波在无界媒质中的传播 8 （2）波长和相位常数 k 的大小等于空间距离2π内所包含 的波长数目，因此也称为波数。 (rad/m) 2 k = 波长λ ：空间相位差为2π 的两个波阵面的间距，即 相位常数 k ：表示波传播单位距离的相位变化 o Ex z Ex (z,0) = Em coskz 的曲线 2 1 (m) k f k = 2 = =
。第5章均勻平面波在无界媒质中的传播 9 (3)相速(波速) 相速v:电磁波的等相位面在空间 中的移动速度 由o-kz= C odt-kod=0 故得到均匀平面波的相速为 dz 相速只与媒质参数 dtko√E√E 有关,而与电磁波 的频率无关 真空中 3×108m/s 4丌×10 10 36丌
电磁场与电磁波 第5章 均匀平面波在无界媒质中的传播 9 （3）相速（波速） (m s) 1 d d = = = = t k z v 真空中： 8 0 0 0 7 9 1 1 3 10 m/s 1 4 10 10 36 v c − − = = = = 由 t − k z = C 相速v：电磁波的等相位面在空间 中的移动速度 相速只与媒质参数 有关，而与电磁波 的频率无关 故得到均匀平面波的相速为 d d 0 t k z − =
。第5章均勻平面波在无界媒质中的传播 10 相伴的磁场 由V×E=-j01,可得 aE k H E seE 少E 其中7==称为爆质的本征阻抗(电场与磁场 H 振幅之比)。在真空中 77=17 4=120x≈377g 结论:在理想介质中,均匀平面浪的电场强度与磁场强度相 互垂直,且同相位
电磁场与电磁波 第5章 均匀平面波在无界媒质中的传播 10 x 1 y y x z x x z j k E e e E e e E e E z = = = = H E j H 由 = − ，可得 ( ) 1 = 1 = y x H E 其中 称为媒质的本征阻抗（电场与磁场 振幅之比）。在真空中 = = =120 377 0 0 0 相伴的磁场 结论：在理想介质中，均匀平面波的电场强度与磁场强度相 互垂直，且同相位