第4章：超声波的传播特性
第4章：超声波的传播特性
医学超声中的介质
医学超声中的介质
平面超声波X = X,cosotP= PeiotIP= P cos2元(vP(x, y, z, t) = Pe-i(or-a) = Pe-ioleikr元P= Peikr波面波线P(x, y,z,t) = Pe-i(k+l) = Pe-iale-ikxP= Pe-ikr↑平面波P= Aei(kxcosO+hysin0-o1)P= Aei(kxcos0+kysin0)无限大的活塞平面换能器D>> 入
平面超声波 平面波 波 线 波面 )(2cos 0 λ νπ x = tPP − kxti ikxti eePePtzyxP ω −− − ω = = 0 )( 0 ),( tkxi ikxti eePePtzyxP +− −− = = ω ω 0 )( 0 ),( x y θ )sincos( )sincos( θθ ωθθ kykxi tkykxi AeP AeP + −+ = = ikx = 0ePP ikx ePP − = 0 tXX 无限大的活塞平面换能器 D>>λ = 0 cosω ti ePP ω = 0
球面超声波P exp(ikr)Or = /(x-x)2 +(y- yo) +(z-z0)2对于发射声波的换能器，只要它的孔径远小于波长.它们产生的声场就可球面波以看成向外发散的球面波，一个完成的球壳声源会向球心发射会聚的球面波Pe-krP_
球面超声波 ( ) 1P exp ikr P r = 2 0 2 0 2 0 −+−+−= zzyyxxr )()()( 球面波 对于发射声波的换能器,只要它的孔 径远小于波长,它们产生的声场就可 以看成向外发散的球面波, 一个完 成的球壳声源会向球心发射会聚的 球面波 r eP P −kr = 0
边界条件1表征介质分界面两侧的声学参量之间的关系的函数为声学边界条件，传播介质的边界形式有两种给定方式：■1)、给定分界面一边的声学参数值■2）给定分界面两边的声学参数的关系
边界条件 表征介质分界面两侧的声学参量之间的 关系的函数趁为声学边界条件. 传播介质的边界形式有两种给定方式: 1)、给定分界面一边的声学参数值 2）给定分界面两边的声学参数的关系