中心成象。成CDF象可获得最大的象亮度,分辨细节清晰,若 将明场下本来较强的操作反射g移至中心成象,正好是g/3g弱 不正确 正确 图|-8磁转角校正步骤 束暗场象,以后将作专门讨论。成CDF象的操作见图1-9 12倒易点阵原理 在1.1,2节中已经指出,可以用一个矢量空间的许多矢量表 示实际空间的各晶面组,而且自然地规定了矢量的长度为 1/dbk,矢量的方向就是这组晶而的法线方向。这个矢量空间称 为倒易空间。它们描述的实际空间,称为实空间或正空间 设正空间的坐标基矢为a1、a2和a3,倒空间的坐标基矢为1* *、和a3*,则它们之间满足下述关系 y
瓦球 行射束 光栏 衍射 b) 图1-9双束BF成象和CDF成象 这便是倒空间的定义式。这样规定的任意一个倒易基矢,垂直于 不同下标的正空间基矢。 由(1-17)式可得倒易基矢长度为 a1*=[a1cos(a1,a1*) a, *=la, cos( 倒易基矢的方向决定于 a2 (1-19)
式中V为正空间单胞体积。 正空间和倒空间相互关系归纳如表1-2 表1-2正空间和倒空间的相互关系 倒空间 单胞参数 丶2、3 at*,a2*,a3 单胞结点 原了 倒易点,各代表二组由原子 由原子规排列嫩成的品面 山倒易点规则排列组成的倒 掃面 易面 方品系的单胞 FCC BCC BCC FCC 单位 长度,m,mm,cm等 长度:nm-1,mm-,cm-l等 体积.nm、mm,cm'等 体积:nm3,mm"3,cm 在厄瓦球表示中品体位于球心Q 倒易原点O*置于沿电子束 (图1-4) 方向的直径下端点 1.1.3节中所述结构因子的平方|FP作为“权重”加到每 个倒易点上,就可得到正确反映消光规律并和-定正空间对 应的倒易点阵,例如面心立方的倒易点阵是体心立方,体心立方 的倒易点阵趋面心立方 由(1-17)式规定的倒易空间的基本性质,可以得到下述 重要结果。 (1)倒易矢C;=ha1*+ka2*+a3*垂直于正空间的(hk!) 面,且有Gt=dn (2)倒易矢长度G;可表示为 注:以后约定,均用Ghk表示失量,用Gkt表示G的模. 世十就
G==ha*+ka数+la梦+2hka*a +2kla·a+2ha (1-20) 式中 (a,u,2 sin a (a3a,)sin B (1-21) a?= )2sin y 2 a, u, a,(cos cosB-cosy)Y aa, a, (cosB cosy-cO (1-22) =,(cosa cosr-cosB) v2=(aa2 a,)(1-cos a-cos'B-cos7 cosa cosB cosy (1-23) 由(1-20)式可以求出各晶系晶面间距表达式。 (3)(hkl1)和(h2k2l2)面间夹角可表示为 cos (1-24) kI! 式中,分母由(1-20)式求出,分子
kiII GhK kal =h, h,a+kk2a2+l2a3+(hk2+ h,k,) )+(k1l2+k2l1)( (h1l:+h2l1)a*·a*) (1-25) 4)晶向rn=4a1+a2+wa3的长度可由下式求出 u uf+ua:+wajt2uuara2cos? +2uwa a, cos B+2 uw a2 x (1-26) (5)坐标变换 设(hkD)面的法线方向为[utw],则 2. ask 1-27) k= a G (1-28)