复旦大学：《电动力学》课程电子讲义（PDF演示版）第七章 电磁波与带电粒子的相互作用、电磁波的散射和衍射 07-03 电子对电磁波的散射

经典电动力学导论 Let there be light 第七章:电磁波的散射§7.3 re(t)= eo na 0《C,电偶极辐射(964015)→B=462××元(t 冗=B/R,R=下-下(tr),t=t-R/C,下为观察点的位置矢量 e E E=Eeikr-iut Es= ATEom Rc2nX(rx eo), Eo= Eo eo ee i B=B。e1kR-ict E 参见§64p15低速辐射公式 C 电子振幅很小,叫》|,R≈不,取入射平面波的入射波矢k沿e2,如图 由于E,B,n=eR两两互相垂直,故散射场在垂直于eR方向:E。=Ee+Ee 入射方向e2‖|k;和散射方向eR构成散射面,E、Eφ分别为平行、垂直于散射面的电场分量 对应于平行分量,平均能流:(S1 1 Re eab er 2foc/2er 0 复旦大学物理系 林志方徐建军2

Let there be light ²;>ÄåÆØ 1ÔÙµ>^ÅÑ § 7.3 r~e(t) = eE~0 mω2 e −iωt , v  c§>ó4Ë (§6.4 p15) =⇒ E~ = e 4π0c 2R n~ × [n~ × ~r¨ e(tr)] n~ = R~ /R, R~ = r~ − r~e(tr), tr = t − R/c, r~ * : ¥þ E~ = E~se ikR−iωt , E~s = −e 2E0 4π0mRc2 n~ × (n~ × eˆ0), E~0 = E0 eˆ0 B~ = B~se ikR−iωt , B~s = n~ c × E~s, ë„ §6.4 p15 $„Ëúª >fÌé§|r~|  |r~e|, R~ ≈ r~§\²¡Å\Å¥ ~ki ÷ eˆz§Xã du E~ , B~ , n~ = e~R üüpƒR†§Ñ|3R†u e~R •µE~s = Eθ eˆθ + Eφ eˆφ \• eˆz || ~ki Úѐ• eˆR ¤Ñ¡§Eθ!Eφ ©O²1!R†uÑ¡>|©þ éAu²1©þ§²þU6µhS~||i = 1 2µ0 Re h EθB∗ φ i eˆR = 1 2µ0c |Eθ| 2 eˆR E￾ŒÆ ÔnX  Mï
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经典电动力学导论 Let there be light 第七章:电磁波的散射§7.3 re(t)= eo na 0《C,电偶极辐射(964015)→B=462××元(t 冗=B/R,R=下-下(tr),t=t-R/C,下为观察点的位置矢量 e E E=Eeikr-iut Es= ATEom Rc2nX(rx eo), Eo= Eo eo ee i B=B。e1kR-ict E 参见§64p15低速辐射公式 C 电子振幅很小,叫》|,R≈不,取入射平面波的入射波矢k沿e2,如图 由于E,B,n=eR两两互相垂直,故散射场在垂直于eR方向:E。=Ee+Ee 入射方向e2‖|k;和散射方向eR构成散射面,E、Eφ分别为平行、垂直于散射面的电场分量 对应于平行分量,平均能流:(S1 1 2 Re eab er boco/2er 对应于垂直分量,平均能流:〈S〉 Re[ e bel Egle 复旦大学物理系 林志方徐建军2

Let there be light ²;>ÄåÆØ 1ÔÙµ>^ÅÑ § 7.3 r~e(t) = eE~0 mω2 e −iωt , v  c§>ó4Ë (§6.4 p15) =⇒ E~ = e 4π0c 2R n~ × [n~ × ~r¨ e(tr)] n~ = R~ /R, R~ = r~ − r~e(tr), tr = t − R/c, r~ * : ¥þ E~ = E~se ikR−iωt , E~s = −e 2E0 4π0mRc2 n~ × (n~ × eˆ0), E~0 = E0 eˆ0 B~ = B~se ikR−iωt , B~s = n~ c × E~s, ë„ §6.4 p15 $„Ëúª >fÌé§|r~|  |r~e|, R~ ≈ r~§\²¡Å\Å¥ ~ki ÷ eˆz§Xã du E~ , B~ , n~ = e~R üüpƒR†§Ñ|3R†u e~R •µE~s = Eθ eˆθ + Eφ eˆφ \• eˆz || ~ki Úѐ• eˆR ¤Ñ¡§Eθ!Eφ ©O²1!R†uÑ¡>|©þ éAu²1©þ§²þU6µhS~||i = 1 2µ0 Re h EθB∗ φ i eˆR = 1 2µ0c |Eθ| 2 eˆR éAuR†©þ§²þU6µhS~⊥i = 1 2µ0 Re [ EφB∗ θ ] eˆR = 1 2µ0c |Eφ| 2 eˆR E￾ŒÆ ÔnX  Mï
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经典电动力学导论 Let there be light 第七章:电磁波的散射§7.3 re(t)= eo na 0《C,电偶极辐射(964015)→B=462××元(t 冗=B/R,R=下-下(tr),t=t-R/C,下为观察点的位置矢量 e E E=Eeikr-iut Es= ATEom Rc2nX(rx eo), Eo= Eo eo ee i B=B。e1kR-ict E 参见§64p15低速辐射公式 C 电子振幅很小,叫》|,R≈不,取入射平面波的入射波矢k沿e2,如图 由于E,B,n=eR两两互相垂直,故散射场在垂直于eR方向:E。=Ee+Ee 入射方向e2‖|k;和散射方向eR构成散射面,E、Eφ分别为平行、垂直于散射面的电场分量 对应于平行分量,平均能流:(S1 1 Re ebb er Eber 2 C 对应于垂直分量,平均能流:〈S〉 Rel eg Be Egle 2 对应于入射波的平均能流:(S)=2Re[E×B]e E 210c 复旦大学物理系 林志方徐建军2

Let there be light ²;>ÄåÆØ 1ÔÙµ>^ÅÑ § 7.3 r~e(t) = eE~0 mω2 e −iωt , v  c§>ó4Ë (§6.4 p15) =⇒ E~ = e 4π0c 2R n~ × [n~ × ~r¨ e(tr)] n~ = R~ /R, R~ = r~ − r~e(tr), tr = t − R/c, r~ * : ¥þ E~ = E~se ikR−iωt , E~s = −e 2E0 4π0mRc2 n~ × (n~ × eˆ0), E~0 = E0 eˆ0 B~ = B~se ikR−iωt , B~s = n~ c × E~s, ë„ §6.4 p15 $„Ëúª >fÌé§|r~|  |r~e|, R~ ≈ r~§\²¡Å\Å¥ ~ki ÷ eˆz§Xã du E~ , B~ , n~ = e~R üüpƒR†§Ñ|3R†u e~R •µE~s = Eθ eˆθ + Eφ eˆφ \• eˆz || ~ki Úѐ• eˆR ¤Ñ¡§Eθ!Eφ ©O²1!R†uÑ¡>|©þ éAu²1©þ§²þU6µhS~||i = 1 2µ0 Re h EθB∗ φ i eˆR = 1 2µ0c |Eθ| 2 eˆR éAuR†©þ§²þU6µhS~⊥i = 1 2µ0 Re [ EφB∗ θ ] eˆR = 1 2µ0c |Eφ| 2 eˆR éAu\ŲþU6µ hS~ii = 1 2µ0 Re h E~0 × B~ ∗ 0 i eˆz = 1 2µ0c |E0| 2 eˆz E￾ŒÆ ÔnX  Mï
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经典电动力学导论 Let there be light 第七章:电磁波的散射§7.3 eE re(t)= na U<c,电偶极辐射(64p15) E m 4丌∈oc2R 冗=B/R,R=下-下(tr),t=t-R/C,下为观察点的位置矢量 e E E=Eeikr-iut Es= ATEom Rc2nX(rx eo), Eo= Eo eo ee i B=B。e1kR-ict E 参见§64p15低速辐射公式 C 电子振幅很小,叫》|,R≈不,取入射平面波的入射波矢k沿e2,如图 由于E,B,n=eR两两互相垂直,故散射场在垂直于eR方向:E。=Ee+Ee 入射方向e2‖|k;和散射方向eR构成散射面,E、Eφ分别为平行、垂直于散射面的电场分量 对应于平行分量,平均能流:(S∥、、RB0BeR=2-0PeR 1 2 对应于垂直分量,平均能流:〈S〉 Rel eg Be Egle 2 对应于入射波的平均能流:(、 Re ox B l1 E 210c 入射波强度:入射波平均能流在入射波方向上的投影:I1=(s.ez=2eV 复旦大学物理系 林志方徐建军2

Let there be light ²;>ÄåÆØ 1ÔÙµ>^ÅÑ § 7.3 r~e(t) = eE~0 mω2 e −iωt , v  c§>ó4Ë (§6.4 p15) =⇒ E~ = e 4π0c 2R n~ × [n~ × ~r¨ e(tr)] n~ = R~ /R, R~ = r~ − r~e(tr), tr = t − R/c, r~ * : ¥þ E~ = E~se ikR−iωt , E~s = −e 2E0 4π0mRc2 n~ × (n~ × eˆ0), E~0 = E0 eˆ0 B~ = B~se ikR−iωt , B~s = n~ c × E~s, ë„ §6.4 p15 $„Ëúª >fÌé§|r~|  |r~e|, R~ ≈ r~§\²¡Å\Å¥ ~ki ÷ eˆz§Xã du E~ , B~ , n~ = e~R üüpƒR†§Ñ|3R†u e~R •µE~s = Eθ eˆθ + Eφ eˆφ \• eˆz || ~ki Úѐ• eˆR ¤Ñ¡§Eθ!Eφ ©O²1!R†uÑ¡>|©þ éAu²1©þ§²þU6µhS~||i = 1 2µ0 Re h EθB∗ φ i eˆR = 1 2µ0c |Eθ| 2 eˆR éAuR†©þ§²þU6µhS~⊥i = 1 2µ0 Re [ EφB∗ θ ] eˆR = 1 2µ0c |Eφ| 2 eˆR éAu\ŲþU6µ hS~ii = 1 2µ0 Re h E~0 × B~ ∗ 0 i eˆz = 1 2µ0c |E0| 2 eˆz \Årݵ\ŲþU63\ՕþÝKµIi = hS~ii · eˆz = 1 2µ0c |E0| 2 E￾ŒÆ ÔnX  Mï
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