1.4 高温下玻璃相的黏性流动 晶体中塑性流动强烈地决定于结晶学，即具有一定的滑 移系统。与此相比较，液体和玻璃的粘滞形变完全是各向同 性的，只决定于作用应力T。 A dv2 dx V1
1.4 高温下玻璃相的黏性流动 A F x v1 v2 晶体中塑性流动强烈地决定于结晶学，即具有一定的滑 移系统。与此相比较，液体和玻璃的粘滞形变完全是各向同 性的，只决定于作用应力 τ
流体的阻力与速度梯度成正比，比例系数为粘度。 dv2 流动度-粘度的倒数1/m。 粘度在很宽的范围内变动。 例如： 液线温度下钠钙硅酸盐玻璃，其黏度值约1000泊； 在退火范围内的玻璃的黏度约为1014泊
流动度-粘度的倒数1/。 粘度在很宽的范围内变动。 例如： 液线温度下钠钙硅酸盐玻璃，其黏度值约1000泊； 在退火范围内的玻璃的黏度约为1014泊。 τ 流体的阻力与速度梯度成正比，比例系数为粘度
1.4.1流动模型 绝对速率理论 绝对速率模型： 把粘滞流动看成是受高能量过渡状态控制的一种速 率过程。 绝对速率理论的含义： 液体分子从开始的平衡状态过渡到另一个平衡状态， 需要越过能垒进行传输，该能垒受到作用应力的影响发 生偏移
绝对速率模型： 把粘滞流动看成是受高能量过渡状态控制的一种速 率过程。 绝对速率理论的含义： 液体分子从开始的平衡状态过渡到另一个平衡状态， 需要越过能垒进行传输，该能垒受到作用应力的影响发 生偏移。 绝对速率理论 1.4.1 流动模型
势 流动方向 2 液体流动模型与势能曲线 根据绝对速度理论，流动速度为： E t元1223 △u=2y0 e KTsinh( 2kT 式中Yo为频率（每秒越过势垒次数)
液体流动模型与势能曲线 1 2 3 E E E /2 势 能 流动方向 根据绝对速度理论，流动速度为： 式中0为频率（每秒越过势垒次数)
根据牛顿液体定律： dv2 △u 得： tλ1 2xyoexp() nh t21223 ( ) 2kT 假定：2=入1=22=入3，则： texp() = 2vosinh
根据牛顿液体定律： 得： τ 假定： =1 = 2 = 3，则：