第三节单组分系统相图 由于单组分系统中只存在一种纯化 学物质,故C=S=1,相律的表示式 可写成:∫=1-P+2=3-P 当P=1,f=2,即T、p在有限的范围 内可以同时改变,而不产生新相和使 旧相消失,这就是双变量均相体系。 Chapter Five 16
Chapter Five 16 第三节 单组分系统相图 由于单组分系统中只存在一种纯化 学物质，故C =S =1，相律的表示式 可写成：f =1－P+2=3－P 当P =1，f= 2，即T、p在有限的范围 内可以同时改变，而不产生新相和使 旧相消失，这就是双变量均相体系
当P=2,即有两个相,则f=1,这时,T p中只有一个能独立改变,且与互为函 数关系。 当P=3,则0,这时三相平衡共存,T p为定值。 对于任何平衡系统,自由度f的最小值只能是零 所以单组分系统最多只可能有三个相平衡共存 Chapter Five
Chapter Five 17 当P=3，则f=0，这时三相平衡共存，T、 p为定值。 当P = 2，即有两个相，则f =1，这时，T、 p中只有一个能独立改变，且p与T互为函 数关系。 对于任何平衡系统，自由度f 的最小值只能是零， 所以单组分系统最多只可能有三个相平衡共存
O线:g,气液两相平衡线,即水的 饱和蒸气压曲线。户=1,p=f(T O4线不能任意延长,终止于临界点。临界点 T=647K,卩=22X107Pa,这时气液界面消 失。高于临界温度,不能用加压的方法使气体 液化。Pmc 液态水 固态冰 610 O水蒸气 273.16 T/K Chapter Five 18
Chapter Five 18 OA线：g l，气-液两相平衡线，即水的 饱和蒸气压曲线。 f=1，p=f(T) OA线不能任意延长，终止于临界点。临界点 T=647K，p=2.2 × 107 Pa，这时气-液界面消 失。高于临界温度，不能用加压的方法使气体 液化
OB线:g 气固两相平衡线 P/Pa 即冰的升华曲线。 f1,p=f(I),理论上 可延长至0K附近。 液态水 OC线:l 固态冰 液固两相平衡线,0 1O水蒸气 B fl, p=f(T 273.16 T 当C点延长至压力大于2×108Pa时,相图变得 复杂,有不同结构的冰生成。 Chapter Five
Chapter Five 19 OB线：g s， 气-固两相平衡线， 即冰的升华曲线。 f=1，p=f(T)，理论上 可延长至0K附近。 当C点延长至压力大于2×108 Pa时，相图变得 复杂，有不同结构的冰生成。 OC线：l s， 液-固两相平衡线， f=1，p=f(T)
AOB区:水蒸气单 相区;2,A点对应 P/Pa 的温度是临界温度。 液态水 AOC区,液相区 即水的单相区,2 固态冰 610 O水蒸气 COB区城:固相区 273.16 即冰的单相区,2 C点以上固相区变得 复杂。 Chapter Five 20
Chapter Five 20 AOC 区域，液相区， 即水的单相区，f=2； COB 区域：固相区， 即冰的单相区，f= 2， C点以上固相区变得 复杂。 AOB 区域:水蒸气单 相区；f=2, A点对应 的温度是临界温度