第三章井巷通风阻力本章重点和难点1.井巷通风阻力分类以及产生的原因2.井巷通风阻力的规律与计算方法3.降低井通风阻力的主要措施
本章重点和难点： 1.井巷通风阻力分类以及产生的原因 2.井巷通风阻力的规律与计算方法 3.降低井巷通风阻力的主要措施 第三章 井巷通风阻力
第一节井巷断面上风速分布风流流态1.管道流福当流速较低时，流体质点互不混杂，流体运动轨迹为规则的直线或平滑的曲线，且与管道的轴线方向基本平行。沿着与管轴平行的方向作层状运动，称为层流（或滞流）。当流速较大时，流体质点的运动速度在大小和方向上都随时发生变化成为互相混杂的紊乱流动，称为紊流（或瑞流）。（1）雷诺数-ReRe=式中：平均流速v管道直径d流体的运动粘性系数LoV
一、风流流态 1、管道流 当流速较低时，流体质点互不混杂，流体运动轨迹为规则的直 线或平滑的曲线，且与管道的轴线方向基本平行。沿着与管 轴平行的方向作层状运动，称为层流(或滞流)。当流速较大 时，流体质点的运动速度在大小和方向上都随时发生变化， 成为互相混杂的紊乱流动，称为紊流(或湍流)。 （１）雷诺数－Re 式中：平均流速v 管道直径d 流体的运动粘性系数 。 第一节 井巷断面上风速分布 Vd Re =
B
在实际工程计算中，为简便起见，通常以R。=2300作为管道蔡流动流态的判定准数，即：R≤2300层流，R。>2300流）当量直径1对于非圆形断面的井巷，Re数中的管道直径d应以井巷断面S的当量直径de来表示：de=4U因此，非圆形断面井巷的雷诺数可用下式表示：4VSU=CVSRe对于不同形状的井巷断面，其周长U写断面积S的关系，可用下式表示：式中：C断面形状系数：梯形C=4.16：三心拱C=3.85；半圆拱C=3.90
（２）当量直径 对于非圆形断面的井巷，Re 数中的管道直径d应以井巷断面 的当量直径de来表示： 因此，非圆形断面井巷的雷诺数可用下式表示： 对于不同形状的井巷断面，其周长U与断面积S的关系，可用 下式表示：式中：C—断面形状系数：梯形C=4.16；三心拱 C=3.85；半圆拱C=3.90。 U S de = 4 U VS Re 4 = U = C S 在实际工程计算中，为简便起见，通常以Re=2300作为管道 流动流态的判定准数，即：Re≤2300层流，Re＞2300 紊 流
2、孔隙介质流在采空区和煤层等多孔介质中风流的流态判别准数为：VKRe=lV式中：K一冒落带渗流系数m2：一滤流带粗糙度系数m。层流，R.≤0.25;紊流，R。>2.5；过渡流0.25<R<2.5
在采空区和煤层等多孔介质中风流的流态判别准数为： 式中：K—冒落带渗流系数m2；l—滤流带粗糙度系数m。 层流，Re≤0.25；紊流，Re＞2.5； 过渡流 0.25<Re<2.5 l VK Re = 2、孔隙介质流