对于氢原子的2s激发态(n=2,1=0,m0),v2,的径向部分R2()在近核处数值也最大,但与 ls不同的是在r=2a的球面R0()的数值为零,这一球面称为节面(见图8-6)。 角度部分Y(0o)-V4x,所以23轨道和2电子云也是球形对称的(见图87(3) 同样,34s等轨道和电子云也都死球形对称的,但节面数等于(n-1-1) 节面的存在表现了电子的波动性。 2s的D()-r图(见图87(b)上有两个高峰值。D(r)-r图上高峰的数目等于(n-0) 广y 图8-5s轨道的径向分布函数D()-r图 图862s的R()-r图
对于氢原子的 2s 激发态（n=2,l=0,m=0）,y 2s 的径向部分 R20 (r ) 在近核处数值也最大，但与 1s 不同的是在 r=2 0 a 的球面 R20 (r ) 的数值为零，这一球面称为节面（见图 8-6）。 y 2s 的 角度部分 ( ) 1 , 4 Y q j p = ，所以 2s 轨道和 2s 电子云也是球形对称的（见图 8-7（a））. 同样，3s,4s 等轨道和电子云也都死球形对称的，但节面数等于(n - l - 1) . 节面的存在表现了电子的波动性。 2s 的 D(r) - r 图（见图 87（b））上有两个高峰值。 D(r) - r 图上高峰的数目等于(n - l). 2 2 4p r y D(r) a0 r 0 图 8-51s 轨道的径向分布函数 D(r) - r 图 0 2 4 6 8 10 0.2 0.0 0.2 0.4 0.6 0.8 R20 r/a0 B 图 86 2s 的 R(r) - r 图
D(r) (a)2s的vr图及电子云图 (b)2s轨道的径向分布函数图 图8-7 对于氢原子的2pz激发态(n=2,l=1,m=0),可以分别画出2pz的径向部分和角度部分的有关图 形 2pz的R21()-图(图88)上,R21(r)-r的最大值不在近核处,而在2a0处。在原子 核外,R1(r)为零。 2pa的D(r)-r图(见图89)上只有一个峰。 2pz的Y(,9)图(见图810(a)表明2pz轨道的角度部分Y(,q)的形状为相切的两个球。 2pz电子云角度分布图形(见图8-10(b)),比2pz轨道的角度分布图要“瘦”一些,这是因为 F|2<
0 4a0 2a0 2 y 2s 0 2a0 r D(r ) （a） 2s 的 Ψ 2 r 图及电子云图 (b) 2s 轨道的径向分布函数图 图 87 对于氢原子的 2p Z激发态（n=2，l=1，m=0），可以分别画出 2p Z的径向部分和角度部分的有关图 形。 2p Z的 R21 (r) - r 图（图 88）上， R21 (r) - r 的最大值不在近核处，而在 2a0处。在原子 核外， R21 (r ) 为零。 2p Z的 D(r) - r 图（见图 89)上只有一个峰。 2p Z 的 Y (q ,j ) 图（见图 810（a））表明 2p Z 轨道的角度部分 Y (q ,j ) 的形状为相切的两个球。 2p Z电子云角度分布图形（见图 810（b）），比 2p Z 轨道的角度分布图要“瘦”一些,这是因为︱ Y︱﹤1，︱Y︱2 ﹤︱Y︱