画出交流负载线之后,根据电流i 的变化规律,可画出对应的和的波 形。在图2-22(b)中,当输入正弦电压使 按图示的正弦规律变化时,在一个周期 内Q点沿交流负载线在Q1到Q2之间上下 移动,从而引起和lcE分别围绕lo和 Ucpo作相应的正弦变化。由图可以看出 两者的变化正好相反,即增大,lcε减 小;反之,i减小,则vcε增大
• 画出交流负载线之后，根据电流iB 的变化规律，可画出对应的iC和uCE的波 形。在图2―22(b)中，当输入正弦电压使 iB按图示的正弦规律变化时，在一个周期 内Q点沿交流负载线在Q1到Q2之间上下 移动，从而引起iC和uCE分别围绕ICQ和 UCEQ作相应的正弦变化。由图可以看出， 两者的变化正好相反，即iC增大，uCE减 小；反之， iC减小，则uCE增大
根据上述交流图解分析,可以画出在输 入正弦电压下,放大管各极电流和极间电压的 波形,如图2-23所示。观察这些波形,可以 得出以下几点结论: (1)放大器输入交变电压时,晶体管各 极电流的方向和极间电压的极性始终不变,只 是围绕各自的静态值,按输入信号规律近似呈 线性变化。 (2)晶体管各极电流、电压的瞬时波形 中,只有交流分量才能反映输入信号的变化, 因此,需要放大器输出的是交流量
• 根据上述交流图解分析，可以画出在输 入正弦电压下，放大管各极电流和极间电压的 波形，如图2―23所示。观察这些波形，可以 • (1)放大器输入交变电压时，晶体管各 极电流的方向和极间电压的极性始终不变，只 是围绕各自的静态值，按输入信号规律近似呈 线性变化。 • (2)晶体管各极电流、电压的瞬时波形 中，只有交流分量才能反映输入信号的变化， 因此，需要放大器输出的是交流量
l4 BEQ B 0 Q 0 CEO 图2-23共射极放大器的电压、 0 电流波形
t ui t u BE UBEQ i B t I BQ i C t I CQ u CE t UCEQ u o 0 0 0 0 0 0 t 图2―23共射极放大器的电压、 电流波形
(3)将输出与输入的波形对照,可 知两者的变化规律正好相反,通常称这 种波形关系为反相或倒相
• (3)将输出与输入的波形对照，可 知两者的变化规律正好相反，通常称这 种波形关系为反相或倒相
2-5-3直流工作点与放大器非线性失 真的关系 直流工作点的位置如果设置不当, 会使放大器输出波形产生明显的非线性失 真。在图2-24(a)中,Q点设置过低, 在输入电压负半周的部分时间内,动态工 作点进入截止区,使i2不能跟随输入变 化而恒为零,从而引是n2和vcE的波形 发生失真,这种失真称为截止失真。由图 可知,对于NN管的共射极放大器,当发 生截止失真时,其输出电压波形的顶部被 限幅在某一数值上
• 2―5―3直流工作点与放大器非线性失 真的关系 • 直流工作点的位置如果设置不当， 会使放大器输出波形产生明显的非线性失 真。 2―24(a)中，Q点设置过低， 在输入电压负半周的部分时间内，动态工 作点进入截止区，使iB ,iC不能跟随输入变 化而恒为零，从而引起iB , iC和uCE的波形 发生失真，这种失真称为截止失真。由图 可知，对于NPN管的共射极放大器，当发 生截止失真时，其输出电压波形的顶部被 限幅在某一数值上