西安交通大学：高等教育出版社《电路》课程教材电子教案（PPT课件讲稿）第十八章 均勻传输线

帕身转输疾一 L△xR△x i(, t (x+△x,t) u(x,t) C△xG△ (x+△x,) KCL方程 C0(x+△x,D x +G△xx+△x,D)+(x+△x,)-(x,D)=0 学9+C=0均匀传输线方程 4x→>0a at ai ou +ri=0,-+co+Gu=0 at 「返回上页「下页

KCL方程 Δ ( Δ ) ( Δ ) ( , ) 0 ( Δ ) 0Δ  0         G xu x x,t i x x,t i x t t u x x,t C x Δx0 0 0  0       G u t u C x i 0 0 0 0 0  0              G u t u C x i R i t i L x u ， 均匀传输线方程 R Δx 0 L Δx 0 C Δx 0 G Δx 0 + - u( x,t) i( x,t ) u( x  Δx,t) + - i( x  Δx,t) 返 回 上 页 下 页

帕身转输疾 多注意 ①均匀传输线方程也称为电报方程,反映沿 线电压电流的变化。 ②均匀传输线沿线有感应电势存在,导致两 导体间的电压随距离x而变化;沿线有位 移电流存在,导致导线中的传导电流随距 离x而变化; ③均匀传输线方程适用于任意截面的由理想 导体组成的二线传输线。 「返回上页「下页

注意 ② 均匀传输线沿线有感应电势存在，导致两 导体间的电压随距离 x 而变化；沿线有位 移电流存在，导致导线中的传导电流随距 离 x 而变化 ； ③ 均匀传输线方程适用于任意截面的由理想 导体组成的二线传输线。 ① 均匀传输线方程也称为电报方程，反映沿 线电压电流的变化。 返 回 上 页 下 页

y电路 帕身转输疾一 18.3均匀传输线方程的正弦稳态解 均匀传输线工作在正弦稳态时,沿线的电压 电流是同一频率的正弦时间函数,因此,可以用 相量法分析沿线的电压和电流。 1.均匀传输线方程的正弦稳态解 0+10aRi=0 du oL+r ) dx u +Gu=0 d -oCo+GoU 方程的相量形式 「返回上页「下页

18.3 均匀传输线方程的正弦稳态解 均匀传输线工作在正弦稳态时，沿线的电压、 电流是同一频率的正弦时间函数，因此，可以用 相量法分析沿线的电压和电流。 1. 均匀传输线方程的正弦稳态解 0 0  0       R i t i L x u 0  0  0      G u t u C x i 方程的相量形式       L  R I x U 0 0 j d d        C  G U x I 0 0 j d d  返 回 上 页 下 页

帕身转输疾一 du du Go Lo+ro)I d d入 dl GaCo+GoU dⅠ dx =YU 令:Z。=R+jO单位长度复阻抗 Y=Gn+j0C单位长度复导纳 多注意Zn≠ 「返回上页「下页

      L  R I x U 0 0 j d d        C  G U x I 0 0 j d d  0 0 0 令：Z  R  jL 单位长度复阻抗 0 0 0 Y  G  jC 单位长度复导纳        YU x I Z I x U     0 0 d d d d 注意 0 0 1 Y Z  返 回 上 页 下 页

帕身转输疾一 du du 两边求导d ∠00=y2 dⅠ d YU dx d2=21=7 传播常数 √z0=a+jB=√oLo+R)joCo+G) 通解U(x)=Ae7x+Ac I(x)=Be+ b,e 「返回上页「下页

       YU x I Z I x U     0 0 d d d d 两边求导          Z Y I I x I Z YU U x U       d d d d 2 2 0 0 2 2 2 0 0 2   j ( j )( j )  Z0Y0      L0  R0 C0  G0  传播常数 通解 x x x x I x B e B e U x Ae A e     1 2 1 2 ( ) ( )         返 回 上 页 下 页