2)电子双缝衍射说明量子力学中态的叠加导致了在 叠加态下观测结果的不确定性(进一步理解波函数)。 单缝使通过它的电 子处于v态;单缝2 A使其处于v2态。 B 当双缝同时打开时, 个电子同时处在 V=CW1+C22w态和v态。双缝 处于两态的几率分别为: 同时诱导的状态是 它们的线性组合态
2）电子双缝衍射说明量子力学中态的叠加导致了在 叠加态下观测结果的不确定性（进一步理解波函数）。 =C1 1 +C2 2 P1 A P2 B S • D 1 2 P 当双缝同时打开时， 一个电子同时处在 1态和2态。双缝 同时诱导的状态是 它们的线性组合态。 单缝1使通过它的电 子处于1态；单缝2 使其处于2态。 处于两态的几率分别为： 2 2 2 |C | 2 1 1 |C |
只开缝1—强度分布为I1(状态为v1,几率分布为|v12) 只开缝2—强度分布为I2(状态为v2,几率分布为|v2) 同时开缝1,2-分布不是I1+I2而是双缝干涉分布。 状态为v1+V2几率分布为|v1+v2 电子枪 I1+12分布 双缝干涉 分布 电子有粒子性,一个电子只能从一个缝通过; 电子有波动性,其状态服从叠加原理
只开缝1---强度分布为I1 (状态为1，几率分布为 1 2 ) 只开缝2---强度分布为I2 (状态为2，几率分布为 2 2 ) 电子枪 1 2 I1+I2分布 双缝干涉 分布 电子有粒子性，一个电子只能从一个缝通过； 电子有波动性，其状态服从叠加原理. 状态为 1 + 2, 几率分布为 1 + 2 2 同时开缝1,2---分布不是I1+ I2,而是双缝干涉分布
因为状态叠加 y=CV+Crv2 处于两态的几率分别为:W=CW1P,W2=C2P 双缝同时打开时,电子的几率分布为:W=V=vv W=CV,u+ C2y2y2+CC2y,y2+y2yu =M+w+C C2yy, ty,yu 第三项称为相于项。 量子力学中态的叠加原理导致了叠加态下观测结果 的不确定性,出现了干涉图样。 它是由微观粒子波粒二象性所决定的。 态叠加原理:统计规律中的几率幅相加律 (而不是几率的相加律)
因为状态叠加 =C1 1 +C2 2 = = 2 W ( ) ( ) * * * * * * 1 2 1 2 1 2 2 1 2 2 1 2 1 2 2 1 2 1 1 2 2 1 = + + + = + + + W W C C W C C C C 第三项称为相干项。 量子力学中态的叠加原理导致了叠加态下观测结果 的不确定性，出现了干涉图样。 它是由微观粒子波粒二象性所决定的。 | | , 2 W1 C1 1 = 2 2 2 2 处于两态的几率分别为： W =|C | 双缝同时打开时，电子的几率分布为： 态叠加原理：统计规律中的几率幅相加律. （而不是几率的相加律）
二薛定谔方程 1926年,奥地利物理学家薛定格( Schrodinger1887-1961) 得出的方程称为薛定格方程 1933年薛定格获诺贝尔物理奖。 贡献:量子力学找到微观粒子在不 同条件下的浪函数的方法,归结为 求各种条件下薛定格方程的解。 oy-h a-p at 2m ax 请。平(,)=|-V2+U(G,)(,t 2m
1926年，奥地利物理学家薛定格 （Schrodinger 1887-1961） 得出的方程称为薛定格方程。 贡献：量子力学找到微观粒子在不 同条件下的波函数的方法，归结为 求各种条件下薛定格方程的解。 1933年薛定格获诺贝尔物理奖。 二 薛定谔方程 ( , )] ( , ) 2 ( , ) [ 2 2 U r t r t m r t t i = − + 2 2 2 t 2m x i − =
(1)一维自由粒子的薛定谔方程 维自由粒子的波函数y(x,1)==B-) ayp oy i Eyp dr 2 ot h 对于非相对论粒子E=p2/2m op -h a-p in at 2m ax (2)粒子处在外场中的薛定谔方程 在外力场中粒子的总能量为:E=,mP+U(
( Et px ) i ( x,t ) e − − = 0 2 2 2 2 p x = − E i t = − 对于非相对论粒子 E p 2m 2 = 2 2 2 t 2m x i − = 一维自由粒子的波函数 （1）一维自由粒子的薛定谔方程 （2）粒子处在外场中的薛定谔方程 在外力场中粒子的总能量为： ( , ) 2 1 2 p U r t m E = +