电子科技大学：《电磁场与电磁波》课程教学资源（PPT课件讲稿）第六章 时变电磁场

电子科枝大学园 、麦克斯韦方程组的限定形式 在媒质中,场量之间必须满足媒质的本构关系。在 线性、各向同性媒质中: D=E B=uH E 将本构关系代入麦克斯韦方程组,则得 aE V×H=yE+E at VxE=_,O万 麦克斯韦方程组限定形式 at V(H)=0 V(EE)=p 麦克斯韦方程组限定形式与媒质特性相关

电子科技大学 三、麦克斯韦方程组的限定形式 在媒质中，场量之间必须满足媒质的本构关系。在 线性、各向同性媒质中： D E B H J E = = =    将本构关系代入麦克斯韦方程组，则得 ( ) 0 ( ) E H E t H E t H E          = +       = −     =   = 麦克斯韦方程组限定形式 麦克斯韦方程组限定形式与媒质特性相关

电子科枝大学 麦克斯韦方程组的地位:揭示了电磁场场量与源之间 的基本关系,揭示了时变电磁场的基本性质,是电磁 场理论的基础。 说明:静场只是时变场的一种特殊情况。 aD V×H=J+ at V×H=J D aB V×E=0 V×E= at aB at =0 V●B=0 V B=0 VD=P VD=p

电子科技大学 麦克斯韦方程组的地位：揭示了电磁场场量与源之间 的基本关系，揭示了时变电磁场的基本性质，是电磁 场理论的基础。 说明：静场只是时变场的一种特殊情况。 0 0 0 0 0 e e D t B t D H J H J t B E E t B B D D    =   =     = +    =       =    = − ⎯⎯⎯→   =     =   =   =