动生电动势的成因 导线内每个自由电子 受到的洛仑兹力为 B ∫=-e(v×B) 非静电力 它驱使电子沿导线由a向b移动 由于洛仑兹力的作用使b端出现过×X 剩负电荷,a端出现过剩正电荷。b
B v a b ++ + + + 动生电动势的成因 导线内每个自由电子 受到的洛仑兹力为 f e(v B) = − 它驱使电子沿导线由a向b移动。 f 由于洛仑兹力的作用使 b 端出现过 剩负电荷， a 端出现过剩正电荷 。 非静电力
+ 在导线内部产生静电场E 方向a->b 电子受的静电力 F=-eE 平衡时F 此时电荷积累停止,ab两端形× 成稳定的电势差 洛仑兹力是产生动生电动势的根本原因
电子受的静电力 Fe eE = − 平衡时 F f e = − 此时电荷积累停止，ab两端形 成稳定的电势差。 洛仑兹力是产生动生电动势的根本原因. 方向a→b 在导线内部产生静电场 E B v a b + + + + + f Fe
动生电动势的公式 非静电力f=-e(vxB) 定义E为非静电场强Ef二,xE 由电动势定义6;=「E4d 运动导线ab产生的动生电动势为 61=E=xB),d
由电动势定义 + − = E dl i k v B e f Ek = − = 运动导线ab产生的动生电动势为 + − = = a b i k E dl ( v B ) dl 动生电动势的公式 f e(v B) 非静电力 = − Ek 定义 为非静电场强
一般情况 导线是曲线,磁场为非均匀场。 导线上各长度元d上的速度、B各不相同 Z上的动生电动势 dE1=(×B)·l 整个导线L上的动生电动势 61=1d8: (ν×B)·l
一般情况 dl 上的动生电动势 d v B dl i = ( ) 整个导线L上的动生电动势 = = L i i d ( v B ) dl 导线是曲线 , 磁场为非均匀场。 导线上各长度元 dl 上的速度 v 、 各不相同 B
平动 均匀磁场 分类 转动 计算动生电动势 非均匀磁场 do n 方法 6=(×B),l
dt d i m = − = ba i v B dl ( ) 均匀磁场 非均匀磁场 计算动生电动势 分类方法 平动 转动