原子中电子间距小于射线半波长/2，散射波之 间周相差小于π，即任何位置都不会出现散射波 振幅完全抵消 R3 R 28 R2
原子中电子间距小于射线半波长λ/2，散射波之 间周相差小于π，即任何位置都不会出现散射波 振幅完全抵消 L1 L2 R1 R2 R3 R4 A B
当然，任何位置也不会出现振幅成倍加强的现象 (20=0除外)，即合成波振幅永远小于各电子散射 波振幅的代数和 R R2
当然，任何位置也不会出现振幅成倍加强的现象 (2θ=0o除外)，即合成波振幅永远小于各电子散射 波振幅的代数和 L1 L2 R1 R2 R3 R4 A B
原子中全部电子相干散射合成波振幅A,与一个电 子散射波振幅A比值f,称为原子散射因子。 A R R2
原子中全部电子相干散射合成波振幅Aa与一个电 子散射波振幅Ae比值 f ，称为原子散射因子。 e a A A f L1 L2 R1 R2 R3 R4 A B
随0角增大，原子中电子散射波之间的周相差 增大，即原子散射因子减小。 当固定时，X射线波长入愈短则电子散射波之 间的周相差愈大，即原子散射因子愈小。 R R2
随θ角增大，原子中电子散射波之间的周相差 增大，即原子散射因子减小。 当θ固定时，X射线波长λ愈短则电子散射波之 间的周相差愈大，即原子散射因子愈小。 L1 L2 R1 R2 R3 R4 A B
30 20 Ge CU Fe IoL C 0. 0.5 1.0 1.5 sine/A 原子散射因子的曲线
原子散射因子的曲线