《光的干涉》 第一章 光的电磁理论

5光强极大和极小的条件 △b=2kx…k=0+1+2.△=(2k+1)z A=4+A2干涉相长k=0+1+2 =I1+I2+2√I1·L A=A4-A|干涉相消 4I1…(G1=L2) I=I,+I,-2、I,●I mIn 2 I.=0 mIn 4 cOS △p

煤师院物理系 从守民 5.光强极大和极小的条件 4 .....( ) 2 2 ...... 0, 1, 2..... max 1 1 2 max 1 2 1 2 1 2                       A A A  k k 0.....( ) 2 0, 1, 2..... (2 1) min 1 2 min 1 2 1 2 1 2                       A A A k  k  2 4 cos 2 0 1 2 0        I I p

光强随相位差的分布曲线 2 6-4兀-2兀02兀4兀6兀 注:如果P点两振动的振幅不等,则: 煤师院物理系从守民

煤师院物理系 从守民 光强随相位差的分布曲线  0 4I 0 2I  6  4  2 0 2 4 6 注：如果P点两振动的振幅不等，则： I Imax Imin -4 -2 o 2 4 

6光程差和相位差 (1)光程光程差 y ny n 在介质中传播的波长与真空中波长的关系 光程定义:光波在介质中所经历的几何路程l与介质折 射率n之积nl。L=nl= n 其物理意义为:在光波在介质中所经历的 相同时间内,光波在真空中传播的距离。 光程有可加性L=Σ(m141) (2)光程差O=(m122-n) 光程差与位相差(同频率光源): △=2n2 r\=2兀 2F2n171 2兀6/ 煤师院物理系从守民

煤师院物理系 从守民 6.光程差和相位差 n n u C 0       （1） 光程 光程差 在介质中传播的波长与真空中波长的关系 光程定义：光波在介质中所经历的几何路程 l与介质折 射率n之积 nl 。 其物理意义为： 在光波在介质中所经历的 相同时间内，光波在真空中传播的距离 。 …… …… n1 n2 nm l1 l2 lm  光程有可加性 L =  ( ni li) ct cl L  nl            2 2 2 / 2 2 1 1 1 1 2 2                   r r n r n r 光程差与 位相差（同频率光源）： ( ) 2 2 1 1 (2) 光程差   n r  n r 1 n 2 n 1r 2r

用光程差表示光强极大极 △Φ2~δ=λ.圾大(干涉相长) △Φ=∝+1丌~δ=2+1九/2.极小(干涉相 以后讨论问题就从光程差入手 般空气的n≈1 成像的等光程性(费马原理) 透镜或透镜组在光路中不会 带来附加的光程差。 A F和CF在空气中传播距离长, 在透镜中传播的距离短。BF则相反B AF、CF和BF的光程相等,它们 会聚在F点,形成亮点 C

煤师院物理系 从守民 • 用光程差表示光强极大极小 • 一般空气的 n1， •成像的等光程性(费马原理) 透镜或透镜组在光路中不会 带来附加的光程差。 （ ） （ ） 极小（干涉相消） 极大（干涉相长） 2 1 ~ 2 1 /2.... 2 ~ ....             k k k k A B C F

光程差:⑧=n272-n1 2兀 相位差:△9= A:光在真室中的波长 煤师院物理系从守民

煤师院物理系 从守民 1 n 2 n 2 2 1 1   n r  n r     2   1r 2r