E= A, cos(@t+po 波源振动 E A, cos(ot+o r2 在P点相遇:SP=r1S2P=r2 En=A cos ol t 01 A,cos(at+a,) E2P=A2 coso( 1+92=A, cost+a2) 0-+90 + U 煤师院物理系从守民
煤师院物理系 从守民 P S2 · S1 · r2 r1 波源振动 20 2 02 10 1 01 cos cos E A t E A t (1) 在P点相遇：S1P=r1 S2P=r2 02 2 2 2 2 2 2 01 1 1 1 1 1 1 cos cos cos cos A t r E A t A t r E A t P P 01 1 1 1 r 02 2 2 2 r (2)
1.P点总振动 Ep=E1P+E2P=A cos a t+ o (3) (3)式中A有三种求法 用旋转矢量法最简单:如图 X A为合振动的总振幅 A=A+A+2 AA coda-a)(4)(余弦定理) A sina,+ A, sin a2 q为合振动的初相位tgq= 5) A, COSa,+A, cosa, 煤师院物理系从守民
煤师院物理系 从守民 1. P点总振动 EP=E1P+E2P=A cos t （3）式中A有三种求法 用旋转矢量法最简单：如图 A为合振动的总振幅 1 2 2 1 2 2 2 1 2 A A A 2AA cos （4） （余弦定理） 为合振动的初相位 1 1 2 2 1 1 2 2 cos cos sin sin A A A A tg （5） 0 x （3） x 1 A1 A 1 x 2 x 2 x 2 1 2 A2
2.P点的光强与相干迭加 (1)瞬时光强Ip=A2但我们关心的是在观察时间内的 平均光强,T为观察时间或称响应时间 (2)平均光强 P A2d=A12+A2+2A1A cos(a-a T Jo I,+I,+2√I,I cos a 0 (3)非相干迭加:当位相差a-a随时间变化时,在观 察时间内取遍1~+1之间的所有值,平均值为零。 cos a )dt=0 ∵·Ip=I+I2普通光源的非相干迭加。 (4)相干迭加:当位相差C2一C=恒量,不随时间变化。 煤师院物理系从守民
煤师院物理系 从守民 （1）瞬时光强Ⅰp=A2 但我们关心的是在观察时间内的 平均光强，τ 为观察时间或称响应时间 （2）平均光强 (3) 非相干迭加：当位相差 随时间变化时，在观 察时间内取遍-1~+1之间的所有值，平均值为零。 ∴Ⅰp=Ⅰ1+Ⅰ2 普通光源的非相干迭加。 （4）相干迭加：当位相差 =恒量，不随时间变化。 0 0 1 2 2 1 2 2 2 1 2 cos 1 2 1 I A dt A A A A dt P 0 1 2 1 2 2 1 cos 1 I I 2 I I dt 0 2 1 cos( ) 0 1 dt 2 1 2 1 2. P点的光强与相干迭加
2 o cost(a2-a1)d=、so 干涉项不为零,光强的大小取决于相位差 Ip =I+1+2II coS(a2-a1 △p=a2-a1 3干涉的定义:在多个波迭加的区域内,有些地方振动始 终加强,而有些地方的振动始终减弱(与时间无关), 这一强度按空间周期性变化的现象称为干涉。这种不 均匀分布的图样称干涉条纹。 煤师院物理系从守民
煤师院物理系 从守民 ∴ 干涉项不为零，光强的大小取决于相位差 3.干涉的定义：在多个波迭加的区域内，有些地方振动始 终加强，而有些地方的振动始终减弱（与时间无关）， 这一强度按空间周期性变化的现象称为干涉。这种不 均匀分布的图样称干涉条纹。 cos( ) cos( ) 1 0 2 1 2 1 dt 2 cos( ) 1 2 1 2 2 1 I I I I I P 2 1
4相干条件 频率相同、振动方向相同、姐位差恒定 4=|(a2=m1+(q20-q0)-2n( 12/ )=常量 O1=ah2两列波的频率相等。 ③q20-q0=常量,两列波的初相位差恒定。 两列波有相互平行的电振动分量, E, sine E2 即:Cosb≠0 E cose E 当两列波的振幅相等时,干涉现象最明显
煤师院物理系 从守民 4.相干条件 频率相同、振动方向相同、相位差恒定 两列波有相互平行的电振动分量， 即: cos 0 当两列波的振幅相等时，干涉现象最明显。 12 两列波的频率相等。 2010常量，两列波的初相位差恒定。 [( ) ( ) 2 ( )] 1 1 2 2 2 1 20 10 r r t =常量 0 E1 E2 E2 cos E2 sin