流体与环境所交换的热 q 阻力损失∑h 即:q2=q+∑h △U=q+∑h-∫ph 代入△U+gAZ+△2+△(p)=q+W中,得: 812+42 +△(P)-∫Ppbh=W-∑ 2021/2/21 上页下及
2021/2/21 ' qe 流体与环境所交换的热 阻力损失 hf e = e + f q q h ' 即：U = q + h − pdv v e f v 2 1 代入 (pv) qe We 中，得： u U + gZ + + = + 2 2 + ( )− = − + e f v v Pv pdv W h u g Z 2 1 2 2
△(p)=fd(p)=「pohy+∫Bvh 代入上式得: △ g△Z+=+∫2vlp=W-∑h 流体稳定流动过程中的机械能衡算式 2)柏努利方程( Bernalli) 当流体不可压缩时, ∫Bvdb=v(2-p)=22 2021/2/21 上页下及
2021/2/21 代入上式得： + = − + e f p p vdp W h u g Z 2 1 2 2 ——流体稳定流动过程中的机械能衡算式 2）柏努利方程（Bernalli） 当流体不可压缩时， = ( − ) 2 1 2 1 vdp v p p p p p = (p ) = d(p ) = pdv + vdp p p v v 2 1 2 1 2 1
△Z+ △2+AP=W。-∑h 2 将△=22- △n2l2x24P2_P代入: 22 2pp p 2 g21++=g22+2+2+∑h 2 2 p 对于理想流体,当没有外功加入时We=0 2 PI 821++1=g 3×么 2 3×之 柏努利方程 2021/2/21 上页下页返回
2021/2/21 = − + + We hf u p g Z 2 2 , 将Z = Z2 − Z1 , 2 2 2 2 1 2 2 2 u u u = − 2 1 p p p = − 代入： + + = + + + hf u p gZ u p gZ 2 2 2 2 1 2 1 1 2 2 对于理想流体，当没有外功加入时We=0 2 2 2 2 1 2 1 1 2 2 u p gZ u p gZ + + = + + ——柏努利方程
3、柏努利方程式的讨论 1)柏努利方程式表眀理想流体在管内做稳定流动,没有 外功加入时,任意截面上单位质量流体的总机械能即动能、 位能、静压能之和为一常数,用E表示。 即:Ikg理想流体在各截面上的总机械能相等,但各种 形式的机械能却不一定相等,可以相互转换。 2)对于实际流体,在管路内流动时,应满足: 上游截面处的总机械能大于下游截面处的总机械能 2021/2/21 上页下页返回
2021/2/21 3、柏努利方程式的讨论 1）柏努利方程式表明理想流体在管内做稳定流动，没有 外功加入时，任意截面上单位质量流体的总机械能即动能、 位能、静压能之和为一常数，用E表示。 即：1kg理想流体在各截面上的总机械能相等，但各种 形式的机械能却不一定相等，可以相互转换。 2）对于实际流体，在管路内流动时，应满足： 上游截面处的总机械能大于下游截面处的总机械能
柏努力方程的几何意义 132g 2pg)+{u22g) /2g (ps/pg )+(u3/2g, H pa/pg 3 版权所有(C)1999-2002 BESCT 流体在管道流动时的压力变化规律 2021/2/21 上页下及
2021/2/21 流体在管道流动时的压力变化规律