0(x)=(x)+((x)+p2(x)+ Q 4. R pe 4 R (2) (x) D:VV 4 0 6 R 山东大学物理学院宗福建
山东大学物理学院 宗福建 6 (0) (1) (2) (0) 0 (1) 0 (2) 0 ( ) ( ) ( ) ( ) ... 1 1 ( ) 4 1 1 ( ) 4 1 1 1 ( ) : 4 6 x Q R R R = + + + = = − = p D x x x x x x
Q=L pdv p=Lpxdy pBx'x-Ir)dv 山东大学物理学院宗福建
山东大学物理学院 宗福建 7 2 ' ' (3 1 ' ) ' V V V Q dV dV r dV = = = − p x' D x'x
静磁场的矢势 ·在稳恒电流(静磁场)情况下,电场与磁场 无关,麦氏方程组的磁场部分为 V×B=/oJ VOB=o 山东大学物理学院宗福建
山东大学物理学院 宗福建 8 静磁场的矢势 • 在稳恒电流（静磁场）情况下，电场与磁场 无关，麦氏方程组的磁场部分为 0 0 = = B J B
静磁场的矢势 根据矢量分析的定理(附录Ⅰ.17式),若 V·B=0 则B可表为另一矢量的旋度 B=V×A ·A称为磁场的矢势。 山东大学物理学院宗福建
山东大学物理学院 宗福建 9 静磁场的矢势 • 根据矢量分析的定理（附录Ⅰ.17式）, 若 • 则 B 可表为另一矢量的旋度 • A 称为磁场的矢势。 = B 0 B A =
矢势微分方程 对比静电势的解可得矢势方程的特解 VA J (VA=0) X 4丌 式中x是源点,x是场点,r为由x’到x的距离。 山东大学物理学院宗福建 10
山东大学物理学院 宗福建 10 矢势微分方程 • 对比静电势的解可得矢势方程的特解 • 式中x '是源点，x是场点，r为由x ' 到x的距离。 2 0 0 = − = A J （ A ） 0 ( ') ( ) ' 4 x dV r = A J x