电子科技大学：《电磁场与电磁波》课程教学资源（PPT课件讲稿）第八章 导行电磁波

电子科技大学 第二节矩形波导 令矩形波导是指横截面为矩形的空心 导波装置。 ◆电磁波在导体空腔内传播 卡X 令其内传播的电磁波不可能有TEM波, 矩形波导 只能是TE波和TM波。 TM波 设矩形波导内波向+z向传播,对TM而言,Hz=0。 由前面的分析可知,当求出波的z向分量后,就可以求 出其他的场分量,因此,我们首先需要求出Ez的解。令 E=(E1+E11+E2)eo 代入亥姆霍茲方程,只考虑E分量,有: KD

电子科技大学 第二节 矩形波导 矩形波导 v矩形波导是指横截面为矩形的空心 导波装置。 v电磁波在导体空腔内传播 v其内传播的电磁波不可能有TEM波， 只能是TE波和TM波。 一、TM波 设矩形波导内波向+z向传播，对TM而言，Hz=0。 ( ) j t z E Ex x y y z z e E e E e e          由前面的分析可知，当求出波的z向分量后，就可以求 出其他的场分量，因此，我们首先需要求出Ez的解。令 代入亥姆霍兹方程，只考虑Ez分量，有：

电子科技大学 02E.02E.02E +k2E=0 02E.02E +2+(2+k2)E2=0 OX 利用分离变量法解上方程,可以求得: E -C cos(k,x cos(k,y)+c2 C sin(kx)sin(k y C, cos(k, x)sin(k, y)+C4 sin(k, x)cos(k y) 式中:k2+k2=2+k2 由边界条件来确定四个待确定量C1C2C3,C4 KD

电子科技大学 2 2 2 2 2 2 2 0 z z z z E E E k E x y z           2 2 2 2 2 2 ( ) 0 z z z E E k E x y           利用分离变量法解上方程，可以求得：                 1 2 3 4 cos cos sin sin cos sin sin cos z x y x y x y x y E C k x k y C k x k y C k x k y C k x k y     式中： 2 2 2 2 x y k  k    k 由边界条件来确定四个待确定量C1 ,C2 ,C3 ,C4