站在叶轮上，在1、2两点间列同一时刻流线柏努利方程，则 2g-4.w3@2 1 p22 82-2)+B-A=7o2-ra2 w2-w2 2 2 u-ui+wi-wi (（u=r@) 2 所以 -+w-w+-c 2 2 2 H-+-w+c- 2g 2g 2g 理论压头(2-4)(P87) 由余弦定理 w2=c2+42-2c41cosa% w=c号+4-2c4cosa2 =- 2C2c0SC2-41C1c0S1 得 8 基本方程(2-5)(P87)
站在叶轮上，在1、2两点间列同一时刻流线柏努利方程，则 所以 ——理论压头(2-4)(P87) 由余弦定理 得 ——基本方程(2-5)(P87)
在离心泵的设计中，一般使o1=90°，则c0s1=0 所以 42C2C0S2 8 cigp,=42-c cosa2 C,2 代入上式，得 uxC.acep 8 又将 er =Cy2nDb2 πD2n 42= 60 代入上式，得 = uetgBer π2Dn2 nctgB2Or gπDb2 3600g 60gb2 6.基本方程的讨论 (1)理论压头与叶轮直径及转速成正比。 (2)叶片的几何形状对理论压头的影响：
在离心泵的设计中，一般使1=90，则cos1=0 所以 将 代入上式，得 又将 代入上式，得 6．基本方程的讨论 (1) 理论压头与叶轮直径及转速成正比。 (2) 叶片的几何形状对理论压头的影响：
a.后弯叶片，B2<90°，ctgp2>0, 8 径向叶片，B2=90°，ctg那2=0， =- 8 穹叶片，阝290°，Cg2<0, u 8 由上可见，B,值越大，H值越高，似乎前弯叶片较好。但由于B,大于90°以后，随邮，的增加， 动压头增加，静压头反而减小，从而能量损失大，效率低。因此，实际上离心泵的叶片总是 后弯的。 (3)理论流量对理论压头的影响 当叶轮的几何尺寸(D2、b2、2)和转速()一定时，理论压头与理论流量呈线性关系。 a. B2>90°，Q↑，HT↑ b. B2=90°，Q↑，Hm→ C. B2<90°，Q个，H↓ H或 Qr或g 实际上，叶轮的叶片数是有限的，液体也是非理想液体，所以实际压头和实际流量的关系曲 线应在理论压头和理论流量的关系曲线的下方。 7.性能参数 (1)流量：单位时间内泵所输送的液体体积，Q,m/s、m/h或Ls。 (2)扬程（压头）：单位重量的液体流经泵后所获得的能量，H,液柱。 扬程（一般）由实验测定，装置如图，原理如下：
a. 后弯叶片，290，ctg20， b. 径向叶片，2=90，ctg2=0， C. 前弯叶片，290，ctg20， 由上可见，2值越大，HT值越高，似乎前弯叶片较好。但由于2大于90以后，随2的增加， 动压头增加，静压头反而减小，从而能量损失大，效率低。因此，实际上离心泵的叶片总是 后弯的。 (3) 理论流量对理论压头的影响 当叶轮的几何尺寸(D2、b2、2 )和转速(n)一定时，理论压头与理论流量呈线性关系。 a. 290，QT，HT b. 2=90，QT，HT→ C. 2<90，QT，HT 实际上，叶轮的叶片数是有限的，液体也是非理想液体，所以实际压头和实际流量的关系曲 线应在理论压头和理论流量的关系曲线的下方。 7．性能参数 (1) 流量：单位时间内泵所输送的液体体积，Q，m3 /s、m3 /h或L/s。 (2) 扬程（压头）：单位重量的液体流经泵后所获得的能量，H，m液柱。 扬程（一般）由实验测定，装置如图，原理如下： QT或Q HT或H
在真空表和压力表之间列柏努利方程： +A++=,+n++H, pg 2g pg 2g 式中H。一叶轮提供给单位重量的液体的能量，m液柱。 所以 H=H-H,=a2-a,+P:-B+5- pg 2g 所以 H=么+B,+P）m,-D）+5-4=h+P+L+ pg 2g pgpg 2g 式中 Pm,P,-分别是压力表和真空表的读数，Pa。 (3)有效功率：液体流经泵后所获得的功率，N。,W。 显然 N。=HQPg (4)效率：有效功率与轴功率之比，即 7= N 容积损失nw,高压液体泄漏到低压处，Q 能量损失n 机械损失nm,轴与轴承，轴封的摩擦 水力损失nh, 液体内摩擦及液体与泵壳的碰撞，HN 所以 7=7,·7m·7h
在真空表和压力表之间列柏努利方程： 式中 He—叶轮提供给单位重量的液体的能量，m液柱。 所以 所以 式中 ——分别是压力表和真空表的读数，Pa。 （3）有效功率：液体流经泵后所获得的功率，Ne，W。 显然 （4）效率：有效功率与轴功率之比，即 容积损失v，高压液体泄漏到低压处，Q 能量损失 机械损失m，轴与轴承，轴封的摩擦 水力损失h，液体内摩擦及液体与泵壳的碰撞，H 所以 1 2 h0