第五章场效应管放大电路本章内容简介场效应管是利用改变外加电压产生的电场强度来控制其导电能力的半导体器件。它具有双极型三极管的体积小、重量轻、耗电少、寿命长等优点，还具有输入电阻高、热稳定性好、抗辐射能力强、噪声低、制造工艺简单、便于集成等特点。在大规模及超大规模集成电路中得到了广泛的应用。场效应管的分类根据结构和工作原理的不同，场效应管可分为两大类：结型场效应管(JFET)和绝缘栅型场效应管(IGFET)。（一）主要内容个★结型场效应管的结构及工作原理★★金属-氧化物-半导体场效应管的结构及工作原理★★场效应管放大电路的静态及动态性能分析（二）教学要点：★★了解结型场效应管和MOS管的工作原理、特性曲线及主要参数★掌握用公式法和小信号模型分析法分析其放大电路的静态及动态性能★★了解三极管及场效应管放大电路的特点（三）基本要求介绍结型场效应管和MOS管的工作原理、特性曲线，重点介绍用公式法和小信号模型分析法分析其放大电路静态及动态性能
第五章 场效应管放大电路 本章内容简介 场效应管是利用改变外加电压产生的电场强度来控制其导电能力的半导体 器件。它具有双极型三极管的体积小、重量轻、耗电少、寿命长等优点，还具有 输入电阻高、热稳定性好、抗辐射能力强、噪声低、制造工艺简单、便于集成等 特点。在大规模及超大规模集成电路中得到了广泛的应用。场效应管的分类根据 结构和工作原理的不同，场效应管可分为两大类：结型场效应管(JFET)和绝缘栅 型场效应管(IGFET)。 （一）主要内容: 结型场效应管的结构及工作原理 金属-氧化物-半导体场效应管的结构及工作原理 场效应管放大电路的静态及动态性能分析 （二）教学要点： 了解结型场效应管和 MOS 管的工作原理、特性曲线及主要参数 掌握用公式法和小信号模型分析法分析其放大电路的静态及动 态性能 了解三极管及场效应管放大电路的特点 （三）基本要求: 介绍结型场效应管和 MOS 管的工作原理、特性曲线，重点介绍用公 式法和小信号模型分析法分析其放大电路静态及动态性能
4.1结型场效应管4.1.1JFET的结构和工作原理DGSoDCSSi02GN沟道P+SDN8GP+P沟道SO01.结构在一块N型半导体材料的两边各扩散一个高杂质浓度的P+区，就形成两个不对称的PN结，即耗尽层。把两个P+区并联在一起，引出一个电极g，称为栅极，在N型半导体的两端各引出一个电极，分别称为源极s和漏极d。场效应管的与三极管的三个电极的对应关系：栅极g一基极b：源极s一发射极e；漏极d一集电极c夹在两个PN结中间的区域称为导电沟道（简称沟道）。代表符号.d耗尽层.dNtNogP沟道oss如果在一块P型半导体的两边各扩散一个高杂质浓度的N+区，就可以制成一个P沟道的结型场效应管。P沟道结型场效应管的结构示意图和它在电路中的代表符号如图所示。2.工作原理VGs对i的控制作用为便于讨论，先假设漏一源极间所加的电压vDs=0
4.1 结型场效应管 4.1.1 JFET 的结构和工作原理 1. 结构 在一块 N 型半导体材料的两边各扩散一个高杂质浓度的 P+ 区,就形成两 个不对称的 PN 结，即耗尽层。把两个 P+区并联在一起，引出一个电极 g，称为 栅极，在 N 型半导体的两端各引出一个电极，分别称为源极 s 和漏极 d。 场效应管的与三极管的三个电极的对应关系： 栅极 g—基极 b；源极 s—发射极 e；漏极 d—集电极 c 夹在两个 PN 结中间的区 域称为导电沟道（简称沟道）。 如果在一块 P 型半导体的两边各扩散一个高杂质浓度的 N+区，就可以制成 一个 P 沟道的结型场效应管。P 沟道结型场效应管的结构示意图和它在电路中的 代表符号 如图所示。 2. 工作原理 vGS对 iD的控制作用 为便于讨论，先假设漏－源极间所加的电压 vDS=0
(a）当vas=0时，沟道较宽，其电阻较小。(b）当VGs<0，且其大小增加时，在这个反偏电压的作用下，两个PN结耗尽层将加宽。由于N区掺杂浓度小于P+区，因此，随着vGs的增加，耗尽层将主要向N沟道中扩展，使沟道变窄，沟道电阻增大。当vGsl进一步增大到一定值VPl时，两侧的耗尽层将在沟道中央合拢，沟道全部被夹断。由于耗尽层中没有载流子，因此这时漏一源极间的电阻将趋于无穷大，即使加上一定的电压VDs，漏极电流in也将为零。这时的栅一源电压VGs称为夹断电压，用Vp表示。在预夹断处：VGD=VGs-VDs=Vp上述分析表明(a)改变栅源电压VGs的大小，可以有效地控制沟道电阻的大小。(b)若同时在漏源-极间加上固定的正向电压Vps，则漏极电流in将受VGs的控制，vGs增大时，沟道电阻增大，i减小。(c)上述效应也可以看作是栅一源极间的偏置电压在沟道两边建立了电场，电场强度的大小控制了沟道的宽度，即控制了沟道电阻的大小，从而控制了漏极电流iD的大小。VDs对iD的影响设VGs值固定，且Vp<VGs<0。(a)当漏-源电压vcs从零开始增大时，沟道中有电流i流过。(b)在Vps的作用下，导电沟道呈楔形由于沟道存在一定的电阻，因此，沿沟道产生的电压降使沟道内各点的电位不再相等，漏极端电位最高，源极端电位最低。这就使栅极与沟道内各点间的电位差不再相等，其绝对值沿沟道从漏极到源极逐渐减小，在漏极端最大(为IVGDl)，即加到该处PN结上的反偏电压最大，这使得沟道两侧的耗尽层从源极到漏极逐渐加宽，沟道宽度不再均匀，而呈楔形。(c)在Vps较小时，i随Vps增加而几乎呈线性地增加它对i的影响应从两个角度来分析：一方面Vps增加时，沟道的电场强度增大，in随着增加；另一方面，随着vs的增加，沟道的不均匀性增大，即沟道电阻增加，i应该下降，但是在Vps较小时，沟道的不均匀性不明显，在漏极附近的区域内沟道仍然较宽，即vps对沟道电阻影响不大，故i随VDs增加而几乎呈线性地增加。随着Vps的进一步增加，靠近漏极一端的PN结上承受的反向电压增大，这里的耗尽层相应变宽，沟道电阻相应增加，i随VDs上升的速度趋缓。(d)当VDs增加到VDs=VGs-Vp，即VGD=VGs-VDs=Vp(夹断电压)时，沟道预夹断此时，漏极附近的耗尽层即在A点处合拢，这种状态称为预夹断。与前面讲过的整个沟道全被夹断不同，预夹断后，漏极电流i≠0。因为这时沟道仍然存在，沟道内的电场仍能使多数载流子（电子）作漂移运动，并被强电场拉
(a) 当 vGS=0 时，沟道较宽，其电阻较小。 (b) 当 vGS<0，且其大小增加时，在这个反偏电压的作用下，两个 PN 结耗尽层将 加宽。由于 N 区掺杂浓度小于 P+区，因此，随着|vGS| 的增加，耗尽层将主要向 N 沟道中扩展，使沟道变窄，沟道电阻增大。当|vGS| 进一步增大到一定值|VP| 时， 两侧的耗尽层将在沟道中央合拢，沟道全部被夹断。由于耗尽层中没有载流子， 因此这时漏－源极间的电阻将趋于无穷大，即使加上一定的电压 vDS，漏极电流 iD 也将为零。这时的栅－源电压 vGS 称为夹断电压，用 VP 表示。在预夹断处： VGD=VGS－VDS =VP 上述分析表明: (a)改变栅源电压 vGS的大小，可以有效地控制沟道电阻的大小。 (b)若同时在漏源-极间加上固定的正向电压 vDS，则漏极电流 iD将受 vGS 的控制， |vGS|增大时，沟道电阻增大，iD减小。 (c)上述效应也可以看作是栅－源极间的偏置电压在沟道两边建立了电场，电场 强度的大小控制了沟道的宽度，即控制了沟道电阻的大小，从而控制了漏极电流 iD的大小。 vDS对 iD的影响 设 vGS值固定，且 VP<vGS<0。 (a)当漏-源电压 vGS从零开始增大时，沟道中有电流 iD流过。 (b)在 vDS的作用下,导电沟道呈楔形 由于沟道存在一定的电阻，因此，iD沿沟道产生的电压降使沟道内各点的电位不 再相等，漏极端电位最高，源极端电位最低。这就使栅极与沟道内各点间的电位 差不再相等，其绝对值沿沟道从漏极到源极逐渐减小，在漏极端最大(为 |VGD| )， 即加到该处 PN 结上的反偏电压最大，这使得沟道两侧的耗尽层从源极到漏极逐 渐加宽，沟道宽度不再均匀，而呈楔形。 (c)在 vDS较小时，iD随 vDS增加而几乎呈线性地增加 它对 iD的影响应从两个角度来分析： 一方面 vDS增加时，沟道的电场强度增大，iD随着增加； 另一方面，随着 vDS 的增加，沟道的不均匀性增大，即沟道电阻增加，iD应该下 降，但是在 vDS较小时，沟道的不均匀性不明显，在漏极附近的区域内沟道仍然 较宽，即 vDS对沟道电阻影响不大，故 iD随 vDS增加而几乎呈线性地增加。 随着 vDS 的进一步增加，靠近漏极一端的 PN 结上承受的反向电压增大，这里的 耗尽层相应变宽，沟道电阻相应增加，iD随 vDS上升的速度趋缓。 (d)当 vDS增加到 vDS=vGS-VP，即 VGD=vGS -vDS=VP(夹断电压)时，沟道预夹断 此时,漏极附近的耗尽层即在 A 点处合拢，这种状态称为预夹断。 与前面讲过的整个沟道全被夹断不同，预夹断后，漏极电流 iD≠0。因为这时沟 道仍然存在，沟道内的电场仍能使多数载流子(电子)作漂移运动，并被强电场拉
向漏极。(e)若VDs继续增加，使VDs>VGs一Vp,即VGp<Vp时，耗尽层合拢部分会有增加，即自A点向源极方向延伸，夹断区的电阻越来越大，但漏极电流i不随vps的增加而增加，基本上趋于饱和，因为这时夹断区电阻很大，VDs的增加量主要降落在夹断区电阻上，沟道电场强度增加不多，因而ip基本不变。但当VDs增加到大于某一极限值(用V(BR)Ds表示)后，漏极一端PN结上反向电压将使PN结发生雪崩击穿，i会急剧增加，正常工作时VDs不能超过V(BR)DS。TVGs=0V-0,5V囍+VDSP1S综上分析可知：沟道中只有一种类型的多数载流子参与导电，所以场效应管也称为单极型三极管。JFET栅极与沟道间的PN结是反向偏置的，因此ic>>O，输入电阻很高。JFET是电压控制电流器件，ip受VGs控制。预夹断前i与Vps，呈近似线性关系；预夹断后，i趋于饱和。P沟道结型场效应管工作时，电源的极性与N沟道结型场效应管的电源极性相反。ID/mAID/mA可变电阻区击穿区Vos=0DS恒流区-IV-2V3V41+VGS/VOSY121620244.1.2JFET的特性曲线及参数1.输出特性；2.转移特性
向漏极。 (e)若 vDS 继续增加，使 vDS＞vGS－VP,即 VGD＜VP 时，耗尽层合拢部分会有增加， 即自 A 点向源极方向延伸，夹断区的电阻越来越大，但漏极电流 iD不随 vDS的增 加而增加,基本上趋于饱和， 因为这时夹断区电阻很大，vDS的增加量主要降落在夹断区电阻上，沟道电场强 度增加不多，因而 iD基本不变。但当 vDS增加到大于某一极限值(用 v(BR)DS 表示) 后，漏极一端 PN 结上反向电压将使 PN 结发生雪崩击穿，iD会急剧增加，正常 工作时 vDS不能超过 v(BR)DS。 综上分析可知： 沟道中只有一种类型的多数载流子参与导电，所以场效应管也称为单极型三极 管。JFET 栅极与沟道间的 PN 结是反向偏置的，因此 iG>>0，输入电阻很高。 JFET 是电压控制电流器件，iD受 vGS控制。预夹断前 iD与 vDS，呈近似线性关 系；预夹断后，iD趋于饱和。P 沟道结型场效应管工作时，电源的极性与 N 沟 道结型场效应管的电源极性相反。 4.1.2 JFET 的特性曲线及参数 1. 输出特性； 2. 转移特性
3.主要参数①夹断电压Vp(或VGs(om)：②饱和漏极电流Ipss:③低频跨导gm：④输出电阻rd：③直流输入电阻RGs:③最大漏源电压V(BR)DS:①最大栅源电压V(BR)GS：③最大漏极功耗PDM：小结：本节主要介绍了结型场效应管的简单工作原理。作业：4.1.1,4.1.3
3. 主要参数 ① 夹断电压 VP (或 VGS(off))： ② 饱和漏极电流 IDSS： ③ 低频跨导 gm： ④ 输出电阻 rd： ⑤ 直流输入电阻 RGS： ⑥ 最大漏源电压 V(BR)DS： ⑦ 最大栅源电压 V(BR)GS： ⑧ 最大漏极功耗 PDM： 小结：本节主要介绍了结型场效应管的简单工作原理。 作业：4.1.1,4.1.3