④裂纹核心理论 1960年Schmitt提出的，他认为橡胶颗粒充作应力集中点， 产生了大量小裂纹而不是少数大裂纹。扩展大量的小裂纹 比扩展少数大裂纹需较多的能量。同时，大量小裂纹的应 力场相互干扰，减弱了裂纹发展的前沿应力，从而会导致 裂纹的终止。Schmitt-认为，应力发白现象就是由于形成 大量小裂纹的原因
6 ④ 裂纹核心理论 ❖ 1960年Schmitt提出的，他认为橡胶颗粒充作应力集中点， 产生了大量小裂纹而不是少数大裂纹。扩展大量的小裂纹 比扩展少数大裂纹需较多的能量。同时，大量小裂纹的应 力场相互干扰，减弱了裂纹发展的前沿应力，从而会导致 裂纹的终止。 Schmitt认为，应力发白现象就是由于形成 大量小裂纹的原因
◆该理论有三个主要缺点，第一，未能将裂纹 和银纹加以区别。第二，该理论只强调了橡胶 颗粒诱发小裂纹的作用而未能允分考虑橡胶颗 粒终止裂纹的作用；第三，该理论忽视了基体 树脂特性的影响。 ◆该理论关于应力集中和诱发小裂纹这一思想 对增韧理论的发展有很大的推动和启发作用
7 ◆该理论有三个主要缺点，第一，未能将裂纹 和银纹加以区别。第二，该理论只强调了橡胶 颗粒诱发小裂纹的作用而未能允分考虑橡胶颗 粒终止裂纹的作用；第三，该理论忽视了基体 树脂特性的影响。 ◆该理论关于应力集中和诱发小裂纹这一思想 对增韧理论的发展有很大的推动和启发作用
聚合物共混物的形变 (、0、φ) 分散相的应力集中 ·橡胶增韧塑料中，分散相是橡 胶颗粒。橡胶模量低，容易沿 应力方向伸长变形，负荷主要 由树脂连续相承担。在负荷下 橡胶颗粒成为应力集中的中心。 利用球坐标表示球形 颗粒周围的应力场
8 ❖ 橡胶增韧塑料中，分散相是橡 胶颗粒。橡胶模量低，容易沿 应力方向伸长变形，负荷主要 由树脂连续相承担。在负荷下 橡胶颗粒成为应力集中的中心。利用球坐标表示球形 颗粒周围的应力场 聚合物共混物的形变 分散相的应力集中 s s （Γ、θ、φ）
(「、0、φ) 在橡胶颗粒的赤道上应 力集中最大，在此位置 形成局部形变的核心。 在非赤道的其他位置也 有银纹产生，这可能是 由于橡胶颗粒应力场之 间相互作用的结果。 利用球坐标表示球形 颗粒周围的应力场
9 在橡胶颗粒的赤道上应 力集中最大，在此位置 形成局部形变的核心。 在非赤道的其他位置也 有银纹产生，这可能是 由于橡胶颗粒应力场之 间相互作用的结果。 利用球坐标表示球形 颗粒周围的应力场 s （Γ、θ、φ）
球形颗粒赤道附 基体树脂 近的应力集中因子与 颗粒的力学模量及距 颗粒表面的距离有关。 橡胶颗粒 随着距颗粒表面 距离的增加，应力集 0.6 中因子迅速减小。 径向距离/a· 在单向张力作用下HIPS中胶 粒赤道附近的应力集中因子
10 在单向张力作用下HIPS中胶 粒赤道附近的应力集中因子 球形颗粒赤道附 近的应力集中因子与 颗粒的力学模量及距 颗粒表面的距离有关。 随着距颗粒表面 距离的增加，应力集 中因子迅速减小。 s 橡胶颗粒 基体树脂