(9-1-37)和(9-1-38)式可写成 2=- 7(9-1-39) ÷=一女 (9-1-40) 式中V和V:分别为纵波和横波的速度 可见g和分别满足纵波和横波的波动方程 另外可以看到,在引入了位函数φ和市之后 弹性波波动方程(9-1-6)的求解问题可转化为 波动方程(9-1-39)和(9-1-40)的求解问题。由 于后者比前者要简单得多,所以这样一来可 使问题大大简化
可注意到,在均匀各向同性的完全弹性介质 中,纵波和横波的波动方程是解耦的。这意味着 在这种介质中,纵波和横波的传播是互相独立的 由于纵波和横波的波动方程在形式上是一致 的,因此经常将它们统一记为: VJ-va2=0(或-F)(9-1-41) 其中,称f为波函数;V为纵波或横波的速度; F(如果存在的话)代表与体力有关的量
可注意到，在均匀各向同性的完全弹性介质 中，纵波和横波的波动方程是解耦的。这意味着 在这种介质中，纵波和横波的传播是互相独立的。 由于纵波和横波的波动方程在形式上是一致 的，因此经常将它们统一记为： 其中，称f为波函数；V为纵波或横波的速度； F(如果存在的话)代表与体力有关的量
第九章地震波动力学 第一节弹性波的波动方程 四、弹性波的传播速度
第九章 地震波动力学 第一节 弹性波的波动方程 四、弹性波的传播速度
入十2(9-1-14) (9-1-18) v=√x2 9-1-42) 拉梅系数λ、和泊松比a、杨氏模量E之间有如下关系: FE (1+a)(1-2a) (9-1-43) E 2(1+a) (9-1-44) 将上面两式代入(9-1-42)式,可得 1-28 2(1—a) (9-1-45) 由于σ的变化范围为0~0.5,因此, ∨s/p的取值范围为0~0707
由于σ的变化范围为0～0.5，因此， Vs/Vp的取值范围为0～0.707
由于波的传播速度与介质的性质有关, 所以有可能依据波速的测定来推断介质的 性质和状态 另外,通过考察Vps或ts/tp(t和ts分 别为纵波和横波的旅行时间)值的横向变化, 有希望确定油气藏上的边界
由于波的传播速度与介质的性质有关， 所以有可能依据波速的测定来推断介质的 性质和状态。 另外，通过考察Vp/Vs或ts/tp (tp和ts分 别为纵波和横波的旅行时间)值的横向变化， 有希望确定油气藏上的边界