1、标势的引入 在一般情况下磁场不能用标势描述,而需 要矢势描述。矢势描述虽然是普遍的,但 解矢势A的边值问题比较复杂,因此,我们 考虑在某些条件下是否仍然存在着引入标 势的可能性。 山东大学物理学院宗福建 16
山东大学物理学院 宗福建 16 在一般情况下磁场不能用标势描述，而需 要矢势描述。矢势描述虽然是普遍的，但 解矢势A的边值问题比较复杂，因此，我们 考虑在某些条件下是否仍然存在着引入标 势的可能性。 1、标势的引入
由磁场环路定律得 ,L=[元. 者电流即有电流「H·≠0, 穿过所围曲面S,则 L 在这种情况下和力学中的非保守 力场相似,因而不能引入标势。 山东大学物理学院宗福建 17
山东大学物理学院 宗福建 17 , L S H dl J dS = L为S的边界。如果回路 L环着电流，即有电流 穿过L所围曲面S，则 由磁场环路定律得 0, L H dl 在这种情况下H和力学中的非保守 力场相似，因而不能引入标势
在解决实际问题时,若不考虑整个空 间中的磁场,而只求某个区域的磁场。 如果所有回路都没有链环着电流,则 H·=0 因而在这个区域内可以引入标势。 山东大学物理学院宗福建 18
山东大学物理学院 宗福建 18 = 0, L H dl 在解决实际问题时，若不考虑整个空 间中的磁场，而只求某个区域的磁场。 如果所有回路都没有链环着电流，则 因而在这个区域内可以引入标势
例如一个圈,如果我们挖去线圈所围着的一个 区域之后,则剩下的空间Ⅴ中任一闭合回路都不 环着电流(如图)。因此,在除去这个壳形区域之 后,在空间中就可以引入磁标势来描述磁场
山东大学物理学院 宗福建 19 例如一个圈，如果我们挖去线圈所围着的一个壳形 区域之后，则剩下的空间V中任一闭合回路都不链 环着电流（如图）。因此，在除去这个壳形区域之 后，在空间中就可以引入磁标势来描述磁场
从物理上看上述作法相当于把磁场由横场变为纵场。 由于去掉的部分切断了原来闭合的磁力线,使磁力 线从从半无限大平面一侧发出,终止在另一侧上, 就好象一面分布有正磁荷,而另一面上有负磁荷, 这样磁力线就成为由正磁荷发出,终止在负磁荷上 的纵场。因此可以用标势描写。 山东大学物理学院宗福建 20
山东大学物理学院 宗福建 20 从物理上看上述作法相当于把磁场由横场变为纵场。 由于去掉的部分切断了原来闭合的磁力线，使磁力 线从从半无限大平面一侧发出，终止在另一侧上， 就好象一面分布有正磁荷，而另一面上有负磁荷， 这样磁力线就成为由正磁荷发出，终止在负磁荷上 的纵场。因此可以用标势描写