>自然光通过下偏光镜成为偏光，进入晶体 薄片时，下偏光振动方向与晶体光率体的 两个振动方向间有一夹角α，因此下偏光 的振幅按平行四边形力的分解法则分解而 叠加到晶体的两振动方向中去
➢ 自然光通过下偏光镜成为偏光，进入晶体 薄片时，下偏光振动方向与晶体光率体的 两个振动方向间有一夹角α，因此下偏光 的振幅按平行四边形力的分解法则分解而 叠加到晶体的两振动方向中去
>设下偏光的振幅为OB,分解到晶体上的振幅 为ONg、ONp,Ng与Np的振动相互垂直 , ONg的折射率大于ONp的折光率。ONp为快 光，ONg为慢光。ONp先通过晶体薄片， ONg后通过，这样在它们通过晶体 薄片的路程中便产生 了光程差(R),R的 >1 大小决定了两光波在 >上偏光镜同一振动面 A > 中振动时干涉作用的 强弱
➢ 设下偏光的振幅为OB，分解到晶体上的振幅 为ONg、ONp，Ng与Np的振动相互垂直， ONg的折射率大于ONp的折光率。ONp为快 光，ONg为慢光。ONp先通过晶体薄片， ONg后通过，这样在它们通过晶体 ➢ 薄片的路程中便产生 ➢ 了光程差（R），R的 ➢ 大小决定了两光波在 ➢ 上偏光镜同一振动面 ➢ 中振动时干涉作用的 ➢ 强弱
> 图中AA,PP为上下偏光的振动方向，Ng、 Np为晶体光率体切面中的两个振动方向， 下偏光的振幅为OB。 ~沿光率体两半轴方向 ,分解为ONp与ONg。 ONp=OB*sina, A A Ong=OB*cosa
➢ 图中AA,PP为上下偏光的振动方向，Ng、 Np为晶体光率体切面中的两个振动方向， 下偏光的振幅为OB。 ➢ 沿光率体两半轴方向 ➢ 分解为ONp与ONg。 ➢ ONp=OB*sinα， ➢ Ong=OB*cosα
> 此两光波进入上偏光镜后，又分解为ONg1 与ONg2;ONp1与ONp2。而ONp2与 ONg2垂直上偏光镜振动面，不能通过而消 失。只有ONp1与ONg1通过上偏光镜。它 们的振幅各为： > ONp1=OB*sina*cosa ONg1=OB*cosa*sina A
➢ 此两光波进入上偏光镜后，又分解为ONg1 与 ONg2；ONp1 与 ONp2。 而 ONp2 与 ONg2垂直上偏光镜振动面，不能通过而消 失。只有ONp1与ONg1通过上偏光镜。它 们的振幅各为： ➢ ONp1=OB*sinα*cosα ONg1=OB*cosα*sinα
两光波在同一平面内振动，必然要产生干涉。 根据同一平面内两平面偏光叠加原理，可以 求得正交偏光下两光波的合成振幅(A+): A+=OB*sin2 a *sin(R/) 式中，入一所用单色光的波长： R一两平面偏光透过平面时光程差； 因为R=D(Ng-Np) 所以 >A+=OB*sin2a*sin[D(Ng-Np)*TT/A](1-12)
➢ 两光波在同一平面内振动，必然要产生干涉。 根据同一平面内两平面偏光叠加原理，可以 求得正交偏光下两光波的合成振幅（A+）： A+=OB*sin2α*sin(Rπ/λ) ➢ 式中，λ—所用单色光的波长； ➢ R—两平面偏光透过平面时光程差； ➢ 因为 R=D(Ng—Np) ➢ 所以 ➢ A+=OB*sin2α*sin[D(Ng-Np)*π/λ] (1-12)