边界层理论(boundary layer theory) 边界层理论是德国科学家普朗特(Prandtl)于 1904年提出的。是流体力学重要理论之一。 对于雷诺数很高的流动，由于速度梯度集中于壁 面附近，故剪应力也集中于壁面附近。 可将流体分为两个部分：（1)远离壁面的大部分 区域；(2)壁面附近的一层很薄的流体层。 在远离壁面的主流区域，可按理想流体处理； 对于壁面附近的薄层流体，由于流体的黏性作用， 必须考虑黏性力的影响
边界层理论（boundary layer theory） 边界层理论是德国科学家普朗特（Prandtl）于 1904年提出的。是流体力学重要理论之一。 对于雷诺数很高的流动，由于速度梯度集中于壁 面附近，故剪应力也集中于壁面附近。 可将流体分为两个部分： （1）远离壁面的大部分 区域；（2） 壁面附近的一层很薄的流体层。 在远离壁面的主流区域，可按理想流体处理； 对于壁面附近的薄层流体，由于流体的黏性作用， 必须考虑黏性力的影响
边界层(boundary layer.) 流速均匀的流体和固体壁面接触时，与壁面相接触 的流体速度立即降为零，由于流体黏性的作用，近壁 面的流体将相继受阻而降速。随着流体沿壁面向前流 动，流速受影响的区域逐渐扩大。 将流速降为未受边壁影响流速（来流速度）的 99%以内的区域为边界层。即边界影响所及的区域。 在边界层外，速度梯度小到可以忽略，因此无需考虑 黏性的影响。这样，在研究实际流体沿着固体界面流 动的问题时，只需集中注意力于边界层内的流动即可
边界层（boundary layer） 一流速均匀的流体和固体壁面接触时，与壁面相接触 的流体速度立即降为零，由于流体黏性的作用，近壁 面的流体将相继受阻而降速。随着流体沿壁面向前流 动，流速受影响的区域逐渐扩大。 将流速降为未受边壁影响流速（来流速度u0）的 99%以内的区域为边界层。即边界影响所及的区域。 在边界层外，速度梯度小到可以忽略，因此无需考虑 黏性的影响。这样，在研究实际流体沿着固体界面流 动的问题时，只需集中注意力于边界层内的流动即可
边界层的形成和发展 边界层按其中的流型可分 14 为层流边界层和湍流边界 层。 湍流边界层 层流 过渡区 在壁面的前一段，边界层 边界层 内的流型为层流，称为层 x=0 粘滞层流内层 流边界层 随着流动距离的增加，边界层中流体的流动经过一个 过渡区后由层流转变为湍流。此情况下的边界层称为 湍流边界层，其厚度较快地发展。 在湍流边界层中，靠近壁面的一薄层流体，仍然维持 层流流动，称为层流内层。层流内层是传递过程的主 要阻力之所在
边界层的形成和发展 边界层按其中的流型可分 为层流边界层和湍流边界 层。 在壁面的前一段，边界层 内的流型为层流，称为层 流边界层。 随着流动距离的增加，边界层中流体的流动经过一个 过渡区后由层流转变为湍流。此情况下的边界层称为 湍流边界层，其厚度较快地发展。 在湍流边界层中，靠近壁面的一薄层流体，仍然维持 层流流动，称为层流内层。层流内层是传递过程的主 要阻力之所在
平壁上的边界层 平板上的流动跑界层 层流边界层 湍流边界层 X 层流内层
平壁上的边界层
圆管入口处边界层的发展 只有入口段有边界层内外之分，边界层在管壁形成后， 不断扩大，最后可充满全管。此时，管内的全部流体都 处于边界层之中。 入口段中因未形成确定的速度分布，若进行传热、传质 等传递过程，其规律与一般定态管流有所不同
圆管入口处边界层的发展 只有入口段有边界层内外之分，边界层在管壁形成后， 不断扩大，最后可充满全管。此时，管内的全部流体都 处于边界层之中。 入口段中因未形成确定的速度分布，若进行传热、传质 等传递过程，其规律与一般定态管流有所不同