8.1磁路及磁基本定律 磁通势(磁动势)F,实验表明通电线圈产生的磁场强弱与线圈内 通入电流/的大小及线圈的匝数A正比,把/与M的乘积称为磁通势,即 F=N/ (2)全电流定律 NI 或MI=H 上式表明,磁路中磁场强度与磁路的平均长度的乘积,在数值上等于 磁场的磁通势,称为全电流定律。 磁场强度与磁路平均长度的乘积,又称磁位差,用符号表示Um,即 (8.4) 若研究的磁路具有不同的截面,并且是由不同的材料(如铁心和气隙) 构成的,则可以把一个磁路分成许多段来考虑,即把同一截面、同一材料 划为一段,可得 M=l1H1+l2H2+…+nHn或N=∑H=∑Um(8.5)
8．1 磁路及磁路基本定律 磁通势（磁动势）F ，实验表明通电线圈产生的磁场强弱与线圈内 通入电流I的大小及线圈的匝数N成正比，把I与 N的乘积称为磁通势，即 F=NI （2）全电流定律 l NI H = 或 NI = lH 上式表明，磁路中磁场强度与磁路的平均长度的乘积，在数值上等于 磁场的磁通势，称为全电流定律。 磁场强度与磁路平均长度的乘积，又称磁位差，用符号表示 Um ，即 Um = lH （8．4） 若研究的磁路具有不同的截面，并且是由不同的材料（如铁心和气隙） 构成的，则可以把一个磁路分成许多段来考虑，即把同一截面、同一材料 划为一段，可得 1 1 2 2 n Hn NI = l H + l H ++ l = H =Um 或 NI l （8．5）
8.1磁路及磁基定律∠ 图8.4所示磁路可分为三段,根据全电流定律有 N/=1H1+l2H2+12H3 推广到任意磁路中有 NI=>IH 由于励磁电流是线圈产生磁通的来源,故称N为磁路的磁通势F,单位 为安(A)。式(8.7)表示磁路中沿任意闭合曲线磁位差的代数和等于沿该曲 线磁通势的代数和,此称基尔霍夫磁位差定律。 若将磁通势表示为磁位降(磁位差)方向,也可写成 ∑M=∑lH∑Umn=0 励磁电流为直流时,磁路中产生恒定磁通,此磁路称为恒定磁通磁 路,当励磁电流为交流时,产生交变磁通,此称为交变磁通磁路
8．1 磁路及磁路基本定律 图8．4所示磁路可分为三段，根据全电流定律有 1 1 2 2 3 H3 NI = l H + l H ＋l 推广到任意磁路中有 NI =lH 由于励磁电流是线圈产生磁通的来源，故称NI为磁路的磁通势F，单位 为安(A)。式(8．7)表示磁路中沿任意闭合曲线磁位差的代数和等于沿该曲 线磁通势的代数和，此称基尔霍夫磁位差定律。 若将磁通势表示为磁位降（磁位差）方向，也可写成 NI =lH＝Um = 0 当励磁电流为直流时，磁路中产生恒定磁通，此磁路称为恒定磁通磁 路，当励磁电流为交流时，产生交变磁通，此称为交变磁通磁路
8.2铁磁性物质的磁化之 案例8.1变压器中有硅钢片叠成的铁心,电机的绕组是嵌放在由硅钢 片叠成的铁心槽内。在第3章中我们已经介绍,硅钢片是高导磁率(磁阻 低)的铁磁性材料,能使磁通绝大部分通过由硅钢片叠成的铁心而形成闭 合回路。铁磁性物质是如何被磁化?还具有哪些特性? 铁磁性物质的磁化 本来不具磁性的物质,由于受磁场的作用而具有磁性的现象称为该物质 被磁化。只有铁磁性物质才能被磁化,而非铁磁性物质是不能被磁化的 铁磁性物质,被磁化前后的 4 磁畴取向如图8.5所示。 有些铁磁性物质在去掉外磁场以 磁 后,磁畴的大部分仍然保持取向 致,对外仍显示磁性,这就成了永 久磁铁 磁畴排列无序 畴排列有序 (a)无外磁场作用(b)有外磁场作用 图8.5磁畴取向示意图
8．2 铁磁性物质的磁化 案例8．1 变压器中有硅钢片叠成的铁心，电机的绕组是嵌放在由硅钢 片叠成的铁心槽内。在第3章中我们已经介绍，硅钢片是高导磁率（磁阻 低）的铁磁性材料，能使磁通绝大部分通过由硅钢片叠成的铁心而形成闭 合回路。铁磁性物质是如何被磁化？还具有哪些特性？ 1．铁磁性物质的磁化 本来不具磁性的物质，由于受磁场的作用而具有磁性的现象称为该物质 被磁化。只有铁磁性物质才能被磁化，而非铁磁性物质是不能被磁化的。 铁磁性物质，被磁化前后的 磁畴取向如图8．5所示。 有些铁磁性物质在去掉外磁场以 后，磁畴的大部分仍然保持取向一 致，对外仍显示磁性，这就成了永 久磁铁