SUtI 长条形 平板形 形 1000 多角恐 类球形 2000 b 图22-3球形和不规则形状矿粒的 Rek-Be关系曲线
图2-2-3 球形和不规则形状矿粒的 k V 关系曲线 2 R e Vψ − R e
0.1 0.05 a02 0,01 0.00 0.c2 0.001 0001L 1020501002005001000200300 图22-4球形和不规则形状矿粒的 y/Rep-Rep关系曲线
图2-2-4 球形和不规则形状矿粒的 ψ k /Re V − R e V 关系曲线
按照求沉降末速通式的原则,采用斯托克斯、阿 连和牛顿-雷廷智阻力公式,也可求出三个适用于不 同雷诺数范围的颗粒在静止介质中自由沉降末速的个 别公式。 介质阻力以摩擦阻力为主,此时可用斯托克斯沉 降末速公式计算2o,即 vos15p (6-0)m/s(2-2-16) 若单位采用CGS制 54.5d2( OS cm/s 2/d 或0=54.5d4( 0(2)1.0(2217a) Dns=54.5d2A21 (2-2-17b) 式中△颗粒相对于介质的有效密度,或称比 密度;—流体介质的运动粘度
按照求沉降末速通式的原则，采用斯托克斯、阿 连和牛顿-雷廷智阻力公式，也可求出三个适用于不 同雷诺数范围的颗粒在静止介质中自由沉降末速的个 别公式。 介质阻力以摩擦阻力为主，此时可用斯托克斯沉 降末速公式计算 ，即 m/s （2-2-16） 若单位采用CGS制 cm/s 或 （2-2-17a） 即 （2-2-17b） 式中 — — 颗粒相对于介质的有效密度，或称比 密度； ——流体介质的运动粘度 υ0 ( δ ρ)g 1δμ υ d 2 o s = − ) μ δ ρ υ 54.5d ( 2 o s − = 1.0 ) μ ρ( 1.0 ) ρ δ ρ ( 2 υO S 54.5d − = 2 1.0 1 υO S 54.5d Δ ν− =
中间尺寸矿粒的沉降末速,可用阿连公式计算,即: o=a3/2d-2)2.30m/s (2-2-18) 15 若单位采用CGS制 a=25.8d3 cm/s 或Dn=25810(0-)8()(2.19) 即D=25.8d1.0A33(22-19b)
中间尺寸矿粒的沉降末速，可用阿连公式计算，即 ： m/s （2-2-1 8） 若单位采用CGS制 cm/s 或 （2-2-1 9a） 即 （2-2-1 9b） 3 μ 3 ρ ) ρ δ ρ g 1 5 2 υ d ( 2 O A − = 3 μ 3 ρ ) ρ δ ρ υ 25.8d ( 2 O A − = 3 1 3 2 1.0 O A ) μ ρ ) ( ρ δ ρ υ 25.8d ( − = 3 1 3 2 1.0 υO A = 25.8d Δ ν
介质阻力以压差阻力为主,此时用牛顿-雷廷智沉 降末速公式计算,即 3d(o-o)g d(d-0) ON-R 5.42 s(2-2-20) 若单位U0 =34.2/a (-p) cm/s 或 ON-R 54.2a(=2)(P)0(22 (2-2-21b) ON -R =54.2d24 0 总之,上述三个阻力公式,可在特定的阻力区内 使用,将它们写成统一形式,其系数和指数根据雷诺 数值在表2-2-1中查取,计算时采用CGS制
介质阻力以压差阻力为主，此时用牛顿-雷廷智沉 降末速公式计算 ， 即 m/s （2-2-2 0） 若单位 cm/s 或 （2-2-2 1a） 即 （2-2-2 1b） 总之，上述三个阻力公式，可在特定的阻力区内 使用，将它们写成统一形式，其系数和指数根据雷诺 数值在表2-2-1中查取，计算时采用CGS制。 ρ d(δ ρ) 5.42 ρ 3d(δ ρ)g υON - R − = − = ( ) 5 4 .2 − − = d ON R 2 0 1 2 1 54 .2 ( ) ( ) − ON − R = d 2 0 1 2 1 υO N - R = 54.2d Δ ν υ0