转于绕组短路的三相异步电机,作用在磁 路上的磁动势有两个:一为定子旋转磁动 势;一为转子旋转磁动势。由于它们的旋 转方向相同,转速又相等,只是一前一后 地旋转着,我们称它们为同步旋转 既然它们是同步旋转,又作用在同一个磁 路上,把它们按向量的关系加起来,得到 合成的磁动势仍用F表示。即 +P2 三0▲
转于绕组短路的三相异步电机，作用在磁 路上的磁动势有两个：一为定子旋转磁动 势 ；一为转子旋转磁动势。由于它们的旋 转方向相同，转速又相等，只是一前一后 地旋转着，我们称它们为同步旋转。 既然它们是同步旋转，又作用在同一个磁 路上，把它们按向量的关系加起来，得到 合成的磁动势仍用 表示。即: F0 F1 F2 F0 + =
这个合成的旋转磁动势F,才是产生气隙 每极主磁通Φ的磁动势。主磁通Φ1在定、 转子相绕组里感应电动势和E,E 2)漏磁通: 在这种情况下,除了定子侧的漏磁通外,转子 侧有电流也要产生漏磁通表现为 注意,变压器中的主磁通是脉振磁通,Φ1是 它的最大振幅。在异步电动机中,气隙里 主磁通的却是旋转磁通,它对应的磁密波 沿气隙圆周方向是正弦分布,以同步速相 对于定子在旋转,④表示气隙里每极的磁 通量
◼ 这个合成的旋转磁动势 ，才是产生气隙 每极主磁通 的磁动势。主磁通 在定、 转子相绕组里感应电动势 和 2）漏磁通： 在这种情况下,除了定子侧的漏磁通外,转子 侧有电流也要产生漏磁通,表现为 注意，变压器中的主磁通是脉振磁通， 是 它的最大振幅。在异步电动机中，气隙里 主磁通的却是旋转磁通，它对应的磁密波 沿气隙圆周方向是正弦分布，以同步速相 对于定子在旋转， 表示气隙里每极的磁 通量。 F0 1 1 E1 E2 2 x 1 1
923定转子回路方程: 根据前面的分析可知 0=E2-12(2+j2a)=E2-122 式中:22=7+x2是转子绕组的漏 阻抗 转子相电流为 E t x2 +X 20
◼ 9.2.3 定转子回路方程: 根据前面的分析可知: 式中: 是转子绕组的漏 阻抗. 转子相电流为: 2 2 2 2 2 2 2 0 E I (r j x ) E I z = − + = − 2 2 2 z = r + jx 2 2 2 2 2 2 2 2 2 2 j e r x E r j x E I − + = + =
2- arcto-2o 式中Q,是转子绕组回路的功率因数角 显然,上式中的转子侧的感应电动势和电流、电抗 等的频率都是f2=f1,转子电流在相位上滞后 与电动势2时间电角度。 根据定、转子磁动势合成关系,有 F+f=F 改写成 F1=F+(-F2)
式中 是转子绕组回路的功率因数角. 显然，上式中的转子侧的感应电动势和电流、电抗 等的频率都是 ，转子电流在相位上滞后 与电动势 时间电角度。 根据定、转子磁动势合成关系，有 改写成 2 2 2 2 r x arctg = 2 2 1 f = f F1 F2 F0 + = ( ) F1 F0 F2 = + −
■从上面的分析我们可以看出,当转子侧电流不为 零时,他也会产生一个磁动势,而此时定子侧的 磁动势此时变成了F=F+(-F2) ■这就可以认为定子旋转磁动势里包含着两个分量: 个分量是大小等于,而方向与相反,用 表示。它的作用是抵消转子旋转磁动势对主磁通 的影响;另一个分量就是励磁磁动势。它是用 来产生气隙旋转磁密的。由于这种情况下定子磁 动势已变为了,定子绕组的电流也就变为
◼ 从上面的分析我们可以看出，当转子侧电流不为 零时，他也会产生一个磁动势，而此时定子侧的 磁动势此时变成了 ， ◼ 这就可以认为定子旋转磁动势里包含着两个分量： 一个分量是大小等于 ，而方向与 相反，用 表示。它的作用是抵消转子旋转磁动势对主磁通 的影响；另一个分量就是励磁磁动势 。它是用 来产生气隙旋转磁密的。由于这种情况下定子磁 动势已变为 了，定子绕组里的电流也就变为 了。 ( ) F1 F0 F2 = + − F2 F2 F2 − F0 F1 1 I