由于气隙是均匀的,励磁磁动势F0产生的主磁通 Φ1所应的气原磁密是一个在气原中旋转、在空 问按正弦外布的磁。用空间向量表示为B、,B 的位置载其最大值处,B为是气原磁的最大值 气原里每极主磁通为: 2 气原磁密和励磁磁动教同方向,这是因为磁动势达 到最大值时,该处的磁密也为最大。(在不考虑 磁滞、涡流的影响下)
由于气隙是均匀的，励磁磁动势F0产生的主磁通 Φ1所对应的气隙磁密是一个在气隙中旋转、在空 间按正弦分布的磁密。用空间向量表示为 ， 的位置载其最大值处， 为是气隙磁密的最大值。 气隙里每极主磁通为： 气隙磁密和励磁磁动势同方向，这是因为磁动势达 到最大值时，该处的磁密也为最大。（在不考虑 磁滞、涡流的影响下） B B B B l 2 1 =
2913感应电动势 我们以知旋转磁场同时切割定转子绕组在定 转子绕组内将会产生感应电动势E1E2,根据 我们前面所学的知识可知: E1=444MkM①1 E2=444f1N2kM2①1 定子、转子每相电动势之比叫电压变化,用 k表示,即 k E1 N E N 2 2N2
9.1.3 感应电动势: 我们以知旋转磁场同时切割定转子绕组,在定 转子绕组内将会产生感应电动势E1 ,E2 ,根据 我们前面所学的知识可知: 定子、转子每相电动势之比叫电压变化，用 ke表示，即: 1 44 1 1 1 1 E = 4. f N kN 2 44 1 2 2 1 E = 4. f N kN 2 2 1 1 2 1 N N e N k N k E E k = =
三、E1B2的相位关系: 我们以知感应电动势总是滞后于产生他的磁 通φ900,而在转子不转,且转子绕组开路 的情况下,定子和转子是被同一个磁通所 铰链,所以,很显然,两个感应电动势之 间是同相位的。 914励磁电流: 和前面分析变压器的情况是一样的,励磁电 流也是由l和l两分量组成。 0=e+1
二、 的相位关系： 我们以知感应电动势总是滞后于产生他的磁 通Φ900，而在转子不转，且转子绕组开路 的情况下，定子和转子是被同一个磁通所 铰链，所以，很显然，两个感应电动势之 间是同相位的。 9.1.4 励磁电流： 和前面分析变压器的情况是一样的，励磁电 流也是由IFe 和Iμ两分量组成。 E1 E2 I I I Fe = + 0
有功分量l2很小,因此。领先Ⅰ一个不大 的角度。在时间空间向量图上,1与F相 位相同,B与1相位一样,1和F领先B。一 个不大的角度。 91.5电压方程式: 从前面的图中,我们可以得到相应的电动 势平衡方程式,但是在这里需要注意的 点是:定子绕组的漏磁通在定子绕组内也 会产生一个电动势,我们称之为定子漏电 动势,用E。表示,E1。=-0x 所以,电压方程式为
有功分量IFe很小，因此 领先 一个不大 的角度。在时间空间向量图上， 与 相 位相同，与 相位一样， 和 领先 一 个不大的角度。 9.1.5 电压方程式： 从前面的图中，我们可以得到相应的电动 势平衡方程式，但是在这里需要注意的一 点是：定子绕组的漏磁通在定子绕组内也 会产生一个电动势，我们称之为定子漏电 动势，用 表示， 所以，电压方程式为： O I I O I FO I B O I FO B E1 1 0 1 E jI x = −
U1=-E1+ R 0411 E让江Z =-E1+10R1+ 0~1o +(R+ =一E1.+1, O 1 式中z1=R1+κd是定子一相绕组的漏阻抗。上 式用相量表示时,与三相变压器副绕组开路时的 情况,完全一样
◼ 式中Z1=R1+ j 是定子一相绕组的漏阻抗。上 式用相量表示时，与三相变压器副绕组开路时的 情况，完全一样。 1 1 0 R1 E1 U E I = − + − 1 0 1 0 1 E I R jI x = − + + ( ) 1 0 1 1 = −E + I R + j x 1 0 Z1 E I = − + 1 x