§6.1麦克斯韦方程 ③线性均匀各向同性导电介质 (o≠0)内部p=0 v.j=-jwpr v.j,=V.(a商=g.i=gp =(gma=0 .σ≠0→p,=0此即为平衡标志 前面提到，时谐场是一种周期性平衡状态，建立这种平 衡状态需要一定的时间，可以根据平衡状态p=0这一 点计算导电介质中建立平衡状态所需时间的数量级即驰 豫时间，推导方法及结果和前面恒定电流场中的推导及 结果完全相同。 即x= 6
§6.1 麦克斯韦方程 0 f ③线性均匀各向同性导电介质（ 0） 部内 ( ) 0 f f f f J jw jw 由 ( ) ) 0 f f f j J ED 此即为平衡 由 （ 0 标志 0 0 f 0 此即为平衡 前面提到，时谐场是一种周期性平衡状态，建立这种平 衡状态需要 定的时间 可以根据平衡状态 这 标志 0 衡状态需要一定的时间，可以根据平衡状态f 这一 点计算导电介质中建立平衡状态所需时间的数量级即驰 豫时间，推导方法及结果和前面恒定电流场中的推导及 结果完全相同。 即
§6.1麦克斯韦方程 ④电荷分布完全由电流分布决定(W≠0)。 因为必须服从电荷守恒定律 V.Jr=-jwpp 只要j分布确定，则p已经完全确定， 不存在任何自由度
§6.1 麦克斯韦方程 ④电荷分布完全由电流分布决定（w 0) 因为必须服从电荷守恒定律 电荷分布完全由电流分布决定（ 。 f f J jw 因为必须服从电荷守恒定律 ， f f J 只要 分布确定，则 已经完全确定， 不存在任何自由度
§6.2电磁场的位函数表示 矢量位A和标量位D 仍从电磁场的基本方程出发：V.B=0三B=V×A VxE 3-VxF--gvxi-Vk.-0 a 8t &t 三龙+ aa 8t =-V0→E=- BA 8t A、o称为动态位(potential of Kinetic State) 因为A不唯一，所以导致0也不唯一 :当 退化为静磁场的矢量位和静电场的电位，在静 电场中的电位有物理意义，但在时变场中没有，为数学量
§6.2 电磁场的位函数表示 一、矢量位 和标量位 A B 0 B A 仍从电磁场的基本方程出发 0 0 B B A B A E E AE 仍从电磁场的基本方程出发： A E tt t A E potential of Kinetic State E E t t A 、 称为动态位（ ） 0 A 因为 不唯一，所以导致 也不唯一 注：当 0，退化为静磁场的矢量位和静电场的电位，在静 t 注：当 ，退化为静磁场的矢量位和静电场的电位，在静 电场中的电位有物理意义，但在时变场中没有，为数学量
§6.2电磁场的位函数表示 证：令A=A+Vw,其中W为任意标量函数， B=V×A 则E=- -vp→8(a-)=-(g-) 8t Ot 即9Nw)=-9-)→器-(g-o aΨ →0=p Ot 所以 E=- BA
§6.2 电磁场的位函数表示 ' A A 证：令 其中 为任意标量函数 ' A A B A 证：令 ，其中 为任意标量函数， ' '' ' ( )() A E AA t t 则 ' ' () ( ) ( ) t t 即 ' () ( ) ( ) t t ' A A ' t 所以 A A E t t 所以
§6.2电磁场的位函数表示 这样一个变换[(A、p)→(A、p)小，使得所表示的电磁 场量不变，这样的位函数变换即为规范变换。 在适当的变换下，矢量位和标量位所描述的电磁场保持 不变的性质→规范不变性 用了位函数后，求解的场分量由原来的6个(E、B)变 成了4个(A、p)
§6.2 电磁场的位函数表示 ' ' A A ) ( )] 这样一个变换[( 、 、 ，使得所表示的电磁 场量不变，这样的位函数变换即为规范变换。 在适当的变换下 矢量位和标量位所描述的电磁场保持 规范变换。 在适当的变换下，矢量位和标量位所描述的电磁场保持 不变的性质 规范不变性 E B 用了位函数后 求解的场分量由原来的6个（ ）变 A E B 用了位函数后，求解的场分量由原来的6个（ 、 ）变 成了 个4 （ 、 ）