6.1.1 Bohr原子模型 ②氢原子核外电子在一定轨道上运动时 具有一定的能量，这种能量只能取某些由量子化 条件决定的正整数。其角动量L(wr)只能按下式 取值： L=n n=1,2,3,. 由量子化条件可 2元 求得氢原子核外轨道的能量关系式为： 13.6 E= (eV)=-2.179×10-18 (J) n?
② 氢原子核外电子在一定轨道上运动时， 具有一定的能量，这种能量只能取某些由量子化 条件决定的正整数。其角动量L(mυr)只能按下式 取值： 2 h L=n n =1，2，3，. 由量子化条件可 求得氢原子核外轨道的能量关系式为： 2 13.6 n − 2 1 n E= (eV)=-2.179×10-18 (J) 6.1.1 Bohr原子模型
6.1.1 Bohr原子模型 ③处于低能级轨道上的电子吸收能量后会 跃迁到能量较高的激发态，处于激发态的电子是 不稳定的，会以光的形式释放能量，返回基态或 能量较低的激发态，释放出光子的能量为跃迁前 后两能级的能量差。其频率与能量间的关系为： 11 △E=hv=B 2 蘭 n
③ 处于低能级轨道上的电子吸收能量后会 跃迁到能量较高的激发态，处于激发态的电子是 不稳定的，会以光的形式释放能量，返回基态或 能量较低的激发态，释放出光子的能量为跃迁前 后两能级的能量差。其频率与能量间的关系为： ) 1 1 ( 2 2 2 h n1 n c B v = − = 2 2 2 1 1 1 n n ΔE=hv = B − 6.1.1 Bohr原子模型
6.1.1 Bohr原子模型 c-光速 B-为2.179×10-18J h-普朗克常数6.626×10-34J.s 思 232x105(2 n. M✉DI
) 1 1 ( 2 2 2 h n1 n c B v = − = c －光速 B－为2.179× 10-18J h －普朗克常数6.626 × 10-34J.s 1 2 2 2 1 15 )s 1 1 3.289 10 ( − = − n n v 6.1.1 Bohr原子模型
6.1.2 电子的波粒二象性 光的粒子观认为I=pv;光的波动观 认为I=yw2(4π)由于光具有波粒二象性 所以I=phv=w2(4π)p为光子密度；w为 光波的振幅。该式反映出 ①在光的波长一定时光子的密度与 光的振幅的平方成正比，也就是说，哪里 光的强度大，就是光波的振幅大，意味着 哪里光子的密度大； >
光的粒子观认为 I = phv；光的波动观 认为 I =ψ2 /(4π) 由于光具有波粒二象性， 所以 I = phv =ψ2 /(4π) p为光子密度；ψ为 光波的振幅。该式反映出 ① 在光的波长λ一定时光子的密度与 光的振幅的平方成正比，也就是说，哪里 光的强度大，就是光波的振幅大，意味着 哪里光子的密度大； 6.1.2 电子的波粒二象性
6.1.2电子的波粒二象性 ②作为粒子的光子的动量(P=mc)与作 为波的光的波长成反比P-h/)这就是光的 波粒二象性的数学表达式，它表明，光既 是连续的波，又是不连续的粒子流。 周 1924年年青的法国博士德布罗依在其博 士论文中大胆地预言：“既然光具有波粒二 象性，那么微观粒子在某些情况下，也会呈 现波动性
② 作为粒子的光子的动量(P=mc)与作 为波的光的波长成反比P=h/λ 这就是光的 波粒二象性的数学表达式，它表明，光既 是连续的波，又是不连续的粒子流。 6.1.2 电子的波粒二象性 1924年年青的法国博士德布罗依在其博 士论文中大胆地预言：“既然光具有波粒二 象性，那么微观粒子在某些情况下，也会呈 现波动性