1.声子热导 在温度不太高时，光频支格波的能量是很弱的，因此在讨论热容时忽略了他的影 响。同样，在导热过程中，温度不太高时，也主要是声频支格波起作用。为了便 与讨论，我们引入“声子”的概念。 把格波的传播看成是质点-声子的运动，就可以把格波与物质的相互作用理解 为声子和物质的碰撞，把格波在晶体中的传播时遇到的散射看做是声子同晶体 中质点的碰撞，把理想晶体中热阻归结为声子-声子的碰撞
1. 声子热导 在温度不太高时，光频支格波的能量是很弱的，因此在讨论热容时忽略了他的影 响。同样，在导热过程中，温度不太高时，也主要是声频支格波起作用。为了便 与讨论，我们引入“声子”的概念。 把格波的传播看成是质点-声子的运动，就可以把格波与物质的相互作用理解 为声子和物质的碰撞，把格波在晶体中的传播时遇到的散射看做是声子同晶体 中质点的碰撞，把理想晶体中热阻归结为声子-声子的碰撞
格波的传播可看作质点-声子的运动，晶体热传导是声子碰撞的结果， 类似于气体热传导是气体分子碰撞的结果。 气体的热传导公式： 入= 3 vl 式中，C为单位体积气体分子（声子）的此热；为气体分子（声子）的运动速度；1为气体分子（声 子)的平均自由程； C在高温时，接近常数，在低温时它随T变化；声速)为一常数
格波的传播可看作质点-声子的运动，晶体热传导是声子碰撞的结果， 类似于气体热传导是气体分子碰撞的结果。 式中，C为单位体积气体分子（声子）的比热；υ为气体分子（声子）的运动速度；l 为气体分子（声 子）的平均自由程； C 在高温时，接近常数，在低温时它随T 3变化；声速υ为一常数。 气体的热传导公式：
声子的热传导公式： EC(v)vl(v)dv 此处认为，声子的速度仅与晶体密度和弹性力学性能有关，与角频率无关； 热容C和自由程1都是声子振动频率v的函数。 因此，声子自由程1是热传导过程的重要影响因素
声子的热传导公式： λ=1 3 �𝑑� �� �𝑣� �� �� 此处认为，声子的速度仅与晶体密度和弹性力学性能有关，与角频率无关； 热容 C 和自由程l 都是声子振动频率ν的函数。 因此，声子自由程 l 是热传导过程的重要影响因素。 E v =
声子自由程1：声子两次碰撞之间的距离。 很多晶体中热传递速度很迟缓，这是因为晶格热振动并非是线性的，晶格间有着 一定的耦合作用，声子间会产生碰撞，使声子的平均自由程减小，格波间相互作 用越强，声子间碰撞几率越大，相应的平均自由程越小，热导率也就越低。 声子间的散射是晶格中热阻的主要来源 声子间的碰撞 散射作用 缺陷、杂质、晶界散射
声子间的散射是晶格中热阻的主要来源 声子自由程l：声子两次碰撞之间的距离。 散射作用 声子间的碰撞 缺陷、杂质、晶界散射 很多晶体中热传递速度很迟缓，这是因为晶格热振动并非是线性的，晶格间有着 一定的耦合作用，声子间会产生碰撞，使声子的平均自由程减小，格波间相互作 用越强，声子间碰撞几率越大，相应的平均自由程越小，热导率也就越低
影响声子自由程1的其它因素 声子振动频率 频率越小，波长越长，格波越容易绕过缺陷，使自由程加大。 温度 温度升高，声子的振动能量加大，频率加快，碰撞机会多，自由程减小。 在高温下，最小的平均自由程等于几个晶格间距； L在低温下，最长的平均自由程可以达到晶粒尺度
影响声子自由程 l 的其它因素 声子振动频率 温度 频率越小，波长越长，格波越容易绕过缺陷，使自由程加大。 温度升高，声子的振动能量加大，频率加快，碰撞机会多，自由程减小。 在高温下，最小的平均自由程等于几个晶格间距； 在低温下，最长的平均自由程可以达到晶粒尺度