>自然光通过下偏光镜成为偏光，进入晶体薄片时，下偏光振动方向与晶体光率体的两个振动方向间有一夹角α，因此下偏光的振幅按平行四边形力的分解法则分解而叠加到晶体的两振动方向中去。NAN92不上N下
Ø 自然光通过下偏光镜成为偏光，进入晶体薄 片时，下偏光振动方向与晶体光率体的两个 振动方向间有一夹角α，因此下偏光的振幅按 平行四边形力的分解法则分解而叠加到晶体 的两振动方向中去。 下 上 S D U T
>设下偏光的振幅为OB，分解到晶体上的振幅为ONgON。，N。与N,的振动相互垂直，ON.的折射率大于ON,的折光率。ON,为快光，ON。为慢光。ON,先通过晶体薄片，ON。后通过，这样在它们通过晶体薄片的路程中便产生了光程差（R），R的大小决定了P两光波在上偏光镜同一振动面中振动时干涉作用的强弱。NAN2K4上N9下
Ø 设下偏光的振幅为OB，分解到晶体上的振幅为ONg、 ONp，Ng与Np的振动相互垂直，ONg的折射率大于 ONp的折光率。ONp为快光，ONg为慢光。ONp先 通过晶体薄片，ONg后通过，这样在它们通过晶体薄 片的路程中便产生了光程差（R），R的大小决定了 两光波在上偏光镜同一振动 面中振动时干涉作用的强弱。 下 上 S D U T
>图中AA,PP为上、下偏光的振动方向，Ng、Np为晶体光率体切面中的两个振动方向，下偏光的振幅为OB。OB沿光率体两半轴方向分解为ONp与ONgONp=OB*sinα,ON.=OB*cosαN.NP
Ø 图中AA,PP为上、下偏光的振动方向，Ng、Np 为晶体光率体切面中的两个振动方向，下偏光 的振幅为OB。 OB沿光率体两半轴方向分解为ONp与ONg: ONp=OB*sinα， ONg=OB*cosα S D U T
>此两光波进入上偏光镜后，又分解为ONg1与ONg2ONp1与ONp2。而ONp2与ONg2垂直上偏光镜振动面，不能通过而消失。只有ONp1与ONg1通过上偏光镜。它们的振幅各为：ONp1=OB*sinα*cosαONg1=OB*cosα*sinαN18.上P下
Ø 此两光波进入上偏光镜后，又分解为ONg1与ONg2； ONp1与ONp2。而ONp2与ONg2垂直上偏光镜振动 面，不能通过而消失。只有ONp1与ONg1通过上偏 光镜。它们的振幅各为： ONp1=OB*sinα*cosα ONg1=OB*cosα*sinα 下 上 S D U T
>两光波在同一平面内振动，必然要产生于涉。根据司一平面内两平面偏光叠加原理，可以得正交偏光下两光波的合成振幅（A+）：A+=OB*sin2α*sin(Rπ/>)式中，入一所用单色光的波长；R一两平面偏光透过平面时光程差；因为R=D(N。Np)所以A+=OB*sin2α*sin[D(Ng-Np)*π/入]
Ø 两光波在同一平面内振动，必然要产生干涉。根据 同一平面内两平面偏光叠加原理，可以得正交偏光 下两光波的合成振幅（A+）： A+=OB*sin2α*sin(Rπ/λ) 式中，λ—所用单色光的波长； R—两平面偏光透过平面时光程差； 因为 R=D(Ng—Np) 所以 A+=OB*sin2α*sin[D(Ng-Np)*π/λ] S D U T