这种干涉现象在经典中有类似现象,如水 ●波通过二个缝后,在接收器上的强度分布 ●为I1 12,但I1+l2≠I12 DETEC 2 x1+
这种干涉现象在经典中有类似现象，如水 波通过二个缝后，在接收器上的强度分布 为 ，I1 I2 ，I12， 但 I1 + I2 ≠ I12
电子的干涉现象与这完全相似,但两者的 ●含意是本质不同的,前者是强度,后者是接收到 ●的电子多少。 ●这启发我们,电子的双缝干涉中的现象也 ●可用ψ,2函数来描述(它们一般应是复函数) 2 P12=φ1+2=φ1+φ22+(φ12+ψ中2) P,+P,+2、P 2cos6(8=6 1-02
电子的干涉现象与这完全 相 似，但两 者 的 含意是 本质不同的，前者是强度，后 者是接收到 的电子多 少 。 这 启发我们，电子的双缝干涉中的现象也 可用 函数来描述（它们一 般应是复函数） 。 ， （ ） 1 2 φ , φ 2 P1 = φ 1 2 P2 = φ 2 P ( ) 2 * 1 * 1 2 2 2 2 1 2 12 = φ 1 + φ 2 = φ + φ + φ φ + φ φ P P 1 2 1 2 = + + 2 P P c o s δ 1 2 δ = δ − δ
●φ,￠2称为波函数(描述粒子波动性的函数 ●称为波函数),也就是说,接收器上某位置电子 ●数的多少,将由波函数的模的平方来表征 ●空间若有两个波,粒子数多少则应由波函数 ●φ1+中2的模的平方来描述。 ●但是,这种描述是什么意思呢?它没有回答 ●电子是一个个出现的问题;也没有回答,空间 ●电子稀疏时,但时间足够长后,干涉花纹照样 ●出现
称为波函数（描述粒子波动性的函数 称为波函数），也就是说，接收器上某位置电子 数的多少，将由波函数的模的平方 来表征。 空间若有两个波，粒子数多少则应由波函数 的模的平方来描述。 但是，这种描述是什么意思呢？它没有回答， 电子是一个个出现的问题；也没有回答，空间 电子稀疏时，但时间足够长后，干涉花纹照样 出现。 1 2 φ ,φ 2 φ φ1 + φ2
●Ⅲ.波函数的玻恩( Max born1926年) ●几率诠释一几率波 Max born真正将量子粒子的微粒性和波动 ●性统一起来 如电子用一波函数x)来描述,则 ●①从上面分析可以看到,在ⅹ-x+dx范围 ●内,接收到电子多少是与PxAx=x)dx的大小 ●有关; ●②当发射电子稀疏到一定程度时,接收器上 ●接收到的电子几乎是“杂乱无章”的,但当时间足
Ⅲ. 波函数的玻恩（Max Born,1926年） 几率诠释ó几率波 Max Born真正将量子粒子的微粒性和波动 性统一起来。 如电子用一波函数 来描述，则 ① 从上面分析可以看到，在 范围 内，接收到电子多少是与 的大小 有关； ② 当发射电子稀疏到一定程度时，接收器上 接收到的电子几乎是ì杂乱无章î的，但当时间足 φ(x) x − x + dx P(x)dx (x) dx 2 = φ
●够长时,接收到的电子数分布为P(x)=x)2。 这表明,电子出现在接收器上的各个位置是 ●具有定的几率的。当足够多的电子被接收后。 ●在接收器上的电子分布正显示了这一几率分布 ●(电子到接收器上是一个个的,但分布又类似波 ●即几率波)。 ●P(x)=x)2是电子出现在x附近的几率密度 ●(如∫P(x)dx=1)。 电子通过双缝的描述,尽管类似水波那样用 波函数来描述。但本质是不同的
够长时，接收到的电子数 分布为 。 这表明，电子出现在接收 器上的 各 个位置 是 具有一定的 几率的。当足够多的电子被接收后。 在接收 器上的电子 分布正显示了这一 几 率 分 布 （电子到接收 器上是一个个的 ， 但 分 布又类似 波 ， 即 几率波）。 是电子出现在 x附近 的 几 率 密 度 （如 ）。 电子通过双缝的描述，尽管类似水波那样用 一波 函数来描述 。但 本质是不同的。 2 P ( x ) = φ ( x ) ∫ P ( x )dx = 1 2 P ( x ) = φ ( x )