亟5,2.3总传热系数与壁温计算 安 交·讨论 大 化强化空气侧的对流传热所提高的总传热糸数远 工较强化冷却水侧的对流传热的效果显著。因此, 原要提高一个具体传热过程的传热糸数,必须 理 首先比较传热过程各个环节上的分热阻,对分 热阻最大的环节进行强化,这样才能使总传热 糸数显著提高。 子课 件 返回 前页 16 后页 王题
西 安 交 大 化 工 原 理 电 子 课 件 返回 前页 16 后页 主题 5.2.3 总传热系数与壁温计算 • 讨论 强化空气侧的对流传热所提高的总传热系数远 较强化冷却水侧的对流传热的效果显著。因此， 要提高一个具体传热过程的总传热系数，必须 首先比较传热过程各个环节上的分热阻，对分 热阻最大的环节进行强化，这样才能使总传热 系数显著提高
5.3传热过程的平均温差计算 安 交·1.恒温差传热 大化工原理 在换热器中,间壁两侧的流体均存在相变时,两流体 温度分别保持不变,这种传热称为恒温差传热。在恒 温差传热中,由于两流体的温差处处相等,传热过程 的平均温差即是发生相变两流体的饱和温度之差 2.变温差传热 若间壁传热过程中有一侧流体没有相变,则流体的温 子课 度沿流动方向是变化的,传热温差也随流体流动的位 置发生变化,这种情况下的传热称为变温差传热。在 件变温差传热时,传热过程平均温差的计算方法与流体 的流动排布型式有关 返回 前页 17 后页 王题
西 安 交 大 化 工 原 理 电 子 课 件 返回 前页 17 后页 主题 5.3 传热过程的平均温差计算 • 1.恒温差传热 在换热器中，间壁两侧的流体均存在相变时，两流体 温度分别保持不变，这种传热称为恒温差传热。在恒 温差传热中，由于两流体的温差处处相等，传热过程 的平均温差即是发生相变两流体的饱和温度之差。 • 2.变温差传热 若间壁传热过程中有一侧流体没有相变，则流体的温 度沿流动方向是变化的，传热温差也随流体流动的位 置发生变化，这种情况下的传热称为变温差传热。在 变温差传热时，传热过程平均温差的计算方法与流体 的流动排布型式有关
5.3传热过程的平均温差计算 安 交·1.并流和逆流时的传热温差 大 2图P253 理 以逆流传热过程为例,设热流体的进、出口温 度分别为t1和t2:冷流体的进、出口温度分 别为U和七。假定: 子课 (1)冷、热流体的比热容cp、cm在整个传热面上都是常量 (2)总传热系数K在整个传热面上不变 件 (3)换热器无散热损失 返回 前页 18 后页 王题
西 安 交 大 化 工 原 理 电 子 课 件 返回 前页 18 后页 主题 5.3 传热过程的平均温差计算 • 1．并流和逆流时的传热温差 以逆流传热过程为例，设热流体的进、出口温 度分别为th1和th2；冷流体的进、出口温度分 别为tc1和tc2。假定： 图P253 （1）冷、热流体的比热容cpc、cph在整个传热面上都是常量； （2）总传热系数K在整个传热面上不变； （3）换热器无散热损失
5.3传热过程的平均温差计算 安 交。通过微元面积dA的传热量为 大 化 Q=K(th-tdA=K△l4 do do mhc 愿传热温差为Δt 理 △t= h 微分得 d(△)=dh-tte= dO ccpc mneph 子 d(△t) =KI dA △t 件 上式在整个传热面积A上积分,得J△)= m cpc mncph 0 返回 前页 19 后页 王题
西 安 交 大 化 工 原 理 电 子 课 件 返回 前页 19 后页 主题 5.3 传热过程的平均温差计算 • 通过微元面积dA的传热量为 dQ = K(t h −t c )dA = KtdA h ph h m c dQ dt = − c pc c m c dQ dt = − dQ m c m c d t dt dt c pc h ph h c = − = − 1 1 ( ) dA m c m c K t d t c pc h ph = − ( ) 1 1 = − A c pc h ph t t dA m c m c d t K t 0 1 1 ( ) 2 1 1 h c t = t −t 传热温差为t 微分得 上式在整个传热面积A上积分，得